2 U 4 THÉORIE DU POTENTIEL NEWTONIEN 
Ainsi, en tout point extérieur à la surface, le potentiel est nul : 
en tout point intérieur, il est constant et égal à :dz4nu/; il fait 
donc un saut brusque de 4~u/ quand on franchit la surface. 
Supposons enfin le point M situé sur la surface ; supposons en 
outre qu en ce point la surface admette un plan tangent bien 
déterminé. Deux cas peuvent alors se présenter. 
Dans le premier cas (fig. 74), la surface S est tout entière 
située d un même côté du plan tangent. Tout rayon vecteur issu 
de M ne coupe la surface qu'en un nombre impair de points 
autres que M ; la différence X—X est donc égale à ± 1 et l'inté 
grale j do- n'est étendue qu'à une moitié de la sphère de ravon 1. 
Par suite, on a : 
Y=± 2-p/. 
i 
Dans le second cas (fig. 75), le plan tangent partage la surface