Full text: Grundbegriffe und Grundprobleme der Korrelationstheorie

Anhang 
137 
Kap. 6] 
so erhält man 
[r'] 2 = c 2 + 2 cd 1 + {[«**] 2 -f 2 cd 11 ) + .. . 
[r)'} 2 [r'Y= Jcc 2 + [&A 1 + 2 kcd 1 } + 
-f {c 2 z/ n + 2 c^d 1 -f- k [d 1 ] 2 -j- 2 fccd 27 } + • • • 
E {h? - E [fl ! Mh? ~ EM 2 1=E (M V] 2 ]~ I El»/] 8 ) I EM*} ” 
= 2c £[J'd‘} + ■ ■ ■ 
4r = E ((h? - Eh?) -(M*- Eh?) Y= 
= «¡, r +4 T - 2 e {h? - Eh? 11M* - Eh? I - 
= i?, 1 .+ tf^-4cE l^d‘]—.. 
§4, 4. Führt man die abkürzenden Bezeichnungen =m no> 
Ez'w'=m in ein, wobei ~ E z> ~ ^ E 2 '^— c ) = wird, so 
ergibt die Bedingung 
g r^mijo m iii~j 
L C c 2 J O r m i\i ™no1 n 
^ - 2 Li^“Tn~° 
den Wert c = , nach dessen Substituierung —- — — m ~- = 
%I0 ° c c 2 mm 
wird. 
Bezeichnet man ferner E w,==m oii’ E[ wf ] 2 = m oi2’ wobei 
1 Ery- 4 Ez’(w'-c)+-„ E(w'- C) 2 = 2 -^ü0 + 2mm + t 
wird, so erhält man in ähnlicher Weise 
£ _ m 0 11 m l I 0 _ 
m 0 I 2 m l | 1 
§ 4, 5. Die Formeln für #t 210 , /u 012 , r in im Falle, wenn beide Varia 
blen nur je zwei Werte annehmen können, sind oben (Viertes Kapitel, 
§6) abgeleitet worden. Da p 3 + (1 — p) 3 = 1 — 3p (1 — p) ist, erhält 
man ferner 
u =r p p^+p p i ~\[x ■—x'f=p P ("1— 3 79 P 11 x—xf 
*410 L ^li r 2l ^21 l J L l 2-* 1 2 J 
^410 1 D 
'‘■•“¡f" 3 - 
210 
Vermittelst Substitution p, t = d + p p, t , P U2 = — ä + p i y |2 usw. 
erhält man 
= \x — x ffv — y ]\p PP —V P A P ~P PP +P PP 1 — 
311 L 1 2 J 1 ? 2 JLr lir 2l r 12 *112*2 TU *211*1 1*12 *212*11 I 1 J 
= [*,- * Jb,“ » J (-> l>>,,+ P>, t + V\,P,,+ i>>, J + 
+ p,, p,, p,, p,, fr, r r p ,,+ P„] I = [* - *J 3 [» - VJ 6 [p : ,‘,+ p|,]
	        
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