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4) Die Pressung des elastischen Pulverdampfes gegen 
die Kugel in P ist nun hier im Verhältniße des Raumes AP 
zu AB vermindert; weil die Elast,citaten einer und dersel 
ben Lu5tm«sse in verschiedenen Raumsinhalten AB und AP 
sich verhalten umgekehrt wie diese Raumsinhalle (8. 6/.), 
pder hier umgekehrt wie die Langen AB (b-{-x zu AB(£. 
Nah sich aus derPressuug in B, == \c z itmfq .feigst die 
Pressung in P gegen die Kugel nach dem bekannten Mari» 
b 
attischen Gesetze — \ c ' 2 ^^ c syC—* ♦ Dieser Ausdruck 
b~\-x 
stellet uns die bewegende Kraft in dem Puncte P vor. Die 
bewegte Masse aber ist das Gewicht der Kugel — \c*Tmq. 
5) Substituiret man nun in der allgemeinen Formel 
2g PA x 
der Bewegung vdvm——— (3. LH. §. 56. lll.) anstatt 
56 
M 
P und M die Werthe P= Ic'vmfg , 
l~\~x 
lc 3 vng ; so ist 
v ä v — 3mh f§ dx 
Cn b—X, 
Daraus folget durch die Integration 
Ombfg 
V* xx: CoDSt. ~ ~ . logDäi\^b-js-35J 
und M = 
es ist aber v* — o für x ~ o 
6rnbfg 
folglich Const. ----- 
Cn 
lognat b\ urch 
6mbfg x 
v* — . logqat ( 1 —j ). 
cn b 
6) Für x= BD = « — b erhalt man aus der letzten 
Formel die Geschwindigkeit der Kugel an der Mündung des 
Geschützes, welche man die anfängliche Geschwindigkeit zu 
nennen pflegt. Wird nun diese gesuchte anfängliche Ge- 
fchwindigkeit mit /^bezeichnet; so ist, wenn man in der an 
geführten Formel a-rb statt ^ und ^ statt v schreibt, 
Vz=z 
4)