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Feld und Bewegung einzelner Elektronen 
§ 14 
bewegter Körper von Bedeutung. Wir haben in § 9 ein elektro 
magnetisches Modell des ruhenden lichtentsendenden Moleküles 
o 
kennen gelernt; wir haben angenommen, daß es aus einem 
ruhenden positiven und einem schwingenden negativen Elektron 
besteht, und gezeigt (§ 10), daß die normale Form des Zeeman- 
Effektes durch dieses denkbar einfachste elektromagnetische 
Modell erklärt wird. Hat man es nun mit einem bewegten Mole 
kül zu tun, so wird man in konsequenter Verfolgung jener Vor 
stellung ein positives und ein negatives Elektron sich denken 
müssen; die Bewegung des positiven ist durch die Bewegung 
des Moleküles bestimmt, während das negative Elektron um 
das bewegte positive schwingt. Ein solcher bewegter und 
gleichzeitig schwingender elektrischer Dipol stellt das 
einfachste Modell des bewegten leuchtendenPunktes dar. 
Wir wollen zunächst die im vorigen Paragraphen erhaltenen 
Resultate auf das Problem des bewegten leuchtenden Punktes 
an wen den. 
Bevor wir dazu übergehen, wollen wir unsere Theorie zu 
einigen allgemeineren Prinzipien in Beziehung setzen, die für 
die Optik bewegter Körper von fundamentaler Wichtigkeit sind. 
Wir denken uns wieder den ruhenden Aufpunkt P und den 
bewegten Dipol, der jetzt mit dem bewegten leuchtenden Punkte 
JE' identifiziert wird; wir verstehen unter t' die Zeit, zu der 
das Licht von dem bewegten Punkte JE' ausgesandt wird, unter 
t die Zeit, zu der es den ruhenden Punkt P erreicht. Diese 
beiden Zeitpunkte sind durch die Relation (64a) verknüpft; 
aus ihr haben wir die Beziehung (64c) abgeleitet; wir wollen 
dieselbe schreiben 
dt' l 
dt 1 — ß cos cp ’ 
indem wir mit ß das Verhältnis der Geschwindigkeit [ Ö des 
leuchtenden Punktes zur Lichtgeschwindigkeit c bezeichnen und 
mit cf den Winkel, den zur Zeit (t') des Entsendens der Ge 
schwindigkeitsvektor t) mit dem nach dem Aufpunkte hin ge 
zogenen Fahrstrahl r einschloß. Das in dem Zeitelemente 
dt' von dem bewegten leuchtenden Punkte entsandte