§ 18 
Elektromagnetisches Feld 
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mig bewegte Punktladung abgeleiteten vollkommen entsprechen. 
Es wird 
(101 c) 
G # = 
X 
_ d<I> R dK x _ 
dx P dx 
- (i - /3 2 ) 
(101 d) 
«r — 
-37' «■-- 
d$ 
dz ’ 
(101 e) 
0, 
(lOlf) 
cWx _ R d$ 
dz dz 
= -ß 
g«» _ 
dy p dy 
- + /*«,• 
Auch folgt für den Vektor f£, welcher die elektromagne 
tische Kraft auf die mitbewegte Einheit der Ladung bestimmt, 
die der Gleichung (68) entsprechende Beziehung 
(102) § V W, W= (1 - ß*)®. 
Dabei ist W, das „Konvektionspotential“, identisch 
mit dem allgemein in Gleichung (99) des vorigen Paragraphen 
definierten Skalar. In dem vorliegenden Falle der gleich 
förmigen Bewegung hat er der partiellen Differentialgleichung 
zu genügen: 
/1no n 2 d i7 F , d 2 W t A 
(102a) x — 47tQx% 
wobei abkürzungsweise gesetzt ist 
(102 b) x = ]/l- ß 2 . 
Da ß < 1 angenommen wird, so ist % eine reelle positive 
Zahlgröße. 
Die einfachste, einer gleichförmig bewegten Punktladung 
entsprechende Lösung der Differentialgleichung (102a) haben 
wir bereits in § 12 kennen gelernt. 
Für die der Bewegungsrichtung parallele Komponente des 
Vektors 
*" *=;[«•]. 
welcher nach Gleichung (17) die Dichte der elektromagnetischen 
Bewegungsgröße bestimmt, erhalten wir aus (101 f) 
»- rh fc«. - «.».} - &ncß {*.' + ».*)• 
Abraham: Theorie der Elektrizität. II. 3. Aufl 
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