Full text: Elektromagnetische Theorie der Strahlung (2. Band)

146 Feld und Bewegung einzelner Elektronen § 18 
Dabei ist nach (101 e) die magnetische Energiedichte gleich 
Integrieren wir über das ganze Feld, so erhalten wir 
(103) 2T= 1*1®* = (ö@). 
Die doppelte magnetische Energie des gleich 
förmig bewegten Systemes elektrischer Ladungen ist 
gleich dem skalaren Produkte aus der Geschwindig 
keit und der elektromagnetischen Bewegungsgröße. 
Die durch Gleichung (99a) definierte „Kräftefunktion“ 
der bewegten Ladungen 
(104) V = ~fdv Q W 
ist von großer Wichtigkeit für die Theorie der konvektiv be 
wegten Elektrizität. Es spielt ja das Konvektionspotential W 
hier dieselbe Rolle, wie das elektrostatische Potential cp in der 
Theorie der ruhenden Elektrizität. Wie der negative Gradient 
von cp die Kraft angibt, die auf die ruhende Einheit der Ladung 
wirkt, so wird in unserem gleichförmig bewegten Systeme die 
Kraft auf die mitbewegte Einheit der Ladung durch den ne 
gativen Gradienten von W angezeigt (Gl. 102). Wie die Ab 
nahme der elektrostatischen Energie 
(104a) U^lJdvQcp 
der Arbeit gleich ist, die bei einer Konfigurationsänderung ruhen 
der Ladungen gewonnen wird, so bestimmt die Abnahme der 
Kräftefunktion V die Arbeit, welche bei einer Änderung der 
Konfiguration in unserem gleichförmig bewegten Systeme elek 
trischer Ladungen zu gewinnen ist. Diese Konfigurations 
änderung ist selbstverständlich unendlich langsam vorgenommen 
zu denken, so daß unser System in jedem Momente als ein mit 
der Geschwindigkeit ti gleichförmig bewegtes gelten kann. Die 
für unser stationäres Feld aus (100) und (98) folgende Beziehung 
(104b) V = — L = TJ — T
	        
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