146 Feld und Bewegung einzelner Elektronen § 18
Dabei ist nach (101 e) die magnetische Energiedichte gleich
Integrieren wir über das ganze Feld, so erhalten wir
(103) 2T= 1*1®* = (ö@).
Die doppelte magnetische Energie des gleich
förmig bewegten Systemes elektrischer Ladungen ist
gleich dem skalaren Produkte aus der Geschwindig
keit und der elektromagnetischen Bewegungsgröße.
Die durch Gleichung (99a) definierte „Kräftefunktion“
der bewegten Ladungen
(104) V = ~fdv Q W
ist von großer Wichtigkeit für die Theorie der konvektiv be
wegten Elektrizität. Es spielt ja das Konvektionspotential W
hier dieselbe Rolle, wie das elektrostatische Potential cp in der
Theorie der ruhenden Elektrizität. Wie der negative Gradient
von cp die Kraft angibt, die auf die ruhende Einheit der Ladung
wirkt, so wird in unserem gleichförmig bewegten Systeme die
Kraft auf die mitbewegte Einheit der Ladung durch den ne
gativen Gradienten von W angezeigt (Gl. 102). Wie die Ab
nahme der elektrostatischen Energie
(104a) U^lJdvQcp
der Arbeit gleich ist, die bei einer Konfigurationsänderung ruhen
der Ladungen gewonnen wird, so bestimmt die Abnahme der
Kräftefunktion V die Arbeit, welche bei einer Änderung der
Konfiguration in unserem gleichförmig bewegten Systeme elek
trischer Ladungen zu gewinnen ist. Diese Konfigurations
änderung ist selbstverständlich unendlich langsam vorgenommen
zu denken, so daß unser System in jedem Momente als ein mit
der Geschwindigkeit ti gleichförmig bewegtes gelten kann. Die
für unser stationäres Feld aus (100) und (98) folgende Beziehung
(104b) V = — L = TJ — T