a elektro- 
ektrizität 
ze X = oo- 
Seite zu 
Wert des 
ektrizität 
itérés bis 
lält dem- 
Vektor- 
§ 8 
6 für das 
iale ent 
ier Elek- 
cx = X. Diese Kugel fegt nun gewissermaßen das Feld ab. 
Wo sie Elektrizität und Konyektionsstrom an trifft, da fängt 
sie die Beiträge ab 
(51) d® = XcUfd(DQ{l,l — X), 
(51a) d%^Xdxfdmt{X,l-X), 
welche nach Durchlaufung des Latensweges X im Aufpunkte 
eintreffen. Es sind demnach für jedes Volumelement des Raumes 
diejenigen Werte der Elektrizität und des Konvektionsstromes 
in Rechnung zu setzen, welche die Kugel auf ihrem W T ege an- 
trifi’t; die Division durch den Kugelradius ergibt den Beitrag 
des betreffenden Volumelementes zum skalaren und zum Vek 
torpotentiale. Diese Beiträge eilen mit Lichtgeschwindigkeit fort. 
Die Zusammensetzung aller Beiträge, d. h. die Integration nach 
X, ergibt die Werte der elektromagnetischen Potentiale im Auf 
punkte, gemäß den Formeln (50, 50a). 
Wir können diese Formeln auch schreiben 
(51b) 
*-]■> L' 
c 
(51c) 
«-/*{' Li 
Dabei sind die Integrationen über den gesamten Raum aus 
zudehnen, ebenso wie in der Formel (49 b) für das elektrosta 
tische Potential. Der Unterschied liegt nur darin, daß nicht 
die jeweilige Dichte der Elektrizität und des Konvektions 
stromes in Rechnung zu setzen ist, sondern, wie der Index 
t anzeigt, diejenige Dichte, welche zu einem um die 
Latenszeit früheren Zeitpunkte in dem betreffenden Volum 
elemente herrschte. 
Die Potentiale (51b, c) sind von H. Poincare, E. Beltrami, 
V. Volterra, H. A. Lorentz, T. Levi-Civita und anderen Forschern 
angewandt worden. Meist werden sie dem elektrostatischen 
Potentiale (49b) als „retardierte Potentiale“, d. li. ver 
spätete oder verzögerte Potentiale gegenübergestellt. 
mit dem 
soll sich 
sie zur 
r Radius 
Retardierte Potentiale