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Relativitätstheorie 
chemischen Elemente als aus denselben Bausteinen zusammen 
gesetzt an, so erscheint es von diesem Standpunkt aus nicht als 
verständlich, wieso die träge Masse immer gleich der schweren 
Masse bleibt. 
Nach (277b) und (278a) nimmt die Bewegungsgleichung 
(278) die Form an 
(279) 
während nach (277 c) die Energiegleichung bei Bewegung im 
statischen Felde lautet 
(279 a) “ = constans. 
Indem man (279) durch (279a) dividiert, erhält man als Be 
wegungsgleichung materieller Punkte im statischen 
Schwerefelde: 
(279b) - — ~~ grad (p = - (c 2 - | Ö | 2 ) gradlog cp. 
Da für Lichtwellen die Differenz von elektrischer und mag 
netischer Energie gleich null ist, so ist das Licht der Schwere 
nicht unterworfen; dem entspricht es, daß seine Geschwindig 
keit in der speziellen Relativitätstheorie konstant, seine Bahn 
eine geradlinige ist. 
Die soeben dargelegten Entwickelungen beziehen sich auf 
die Kraft, welche auf die Materie in einem gegebenen Schwere 
felde wirkt. Sie sind durch Ansätze zu ergänzen, welche das 
Gravitationsfeld bei gegebener Verteilung der Materie bestimmen. 
Die von der Fernwirkungstheorie zu Grunde gelegte Poissonsche 
Gleichung wird man nicht als strenge gültig ansehen können, da 
sie eine Fortpflanzung der Schwerkraft mit unendlicher Ge 
schwindigkeit ergeben würde. Die Nahe Wirkungstheorie ver 
langt eine Fortpflanzung mit endlicher Geschwindigkeit, und 
nach der Relativitätstheorie muß diese Geschwindigkeit der 
jenigen des Lichtes gleich sein. 
Nun läge es am nächsten, die Theorie des Schwerefeldes 
derjenigen des elektromagnetischen Feldes nachzubilden, d. h. 
das Feld durch zwei Vektoren zu bestimmen, welche durch