Die Fortpflanzung elektromagnetischer Störungen 
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§ 8 
Die Beziehung 
(46) 
-f- div 31 =- 0 
erweist sich demnach zur Zeit t als erfüllt, falls die 
bewegte Elektrizität bis zur Zeit t überall der Kon 
tinuitätsbedingung (45) Genüge geleistet bat. 
Aus den Entwickelungen des § 6 folgt nun ohne weiteres, 
daß die aus den elektromagnetischen Potentialen <P, 31 gemäß 
(28) und (29) abzuleitenden Vektoren G, § wirklich den Feld 
gleichungen I bis IV Genüge leisten. Die Gleichungen (43) und 
(44) lösen das Problem, welches uns jetzt beschäftigt. Sie be 
stimmen die Störung des ursprünglichen elektrostatischen Fel 
des, wenn die anfängliche Verteilung der ruhenden Elektrizität 
und weiterhin ihre Bewegung gegeben ist. 
Wir können die Lösung noch auf eine andere Form bringen, 
indem wir den Hilfsyektor einführen: 
(47) 
o 
0 
Wir tragen der Kontinuitätsbedingung (45) Rechnung, 
indem wir schreiben: 
o 
o 
Es gibt also der Vektor q durch seine negativ genommene 
Divergenz 
(47a) 
divq 
den Überschuß der jeweiligen elektrischen Dichte über die 
anfängliche Dichte an, während seine Ableitung nach l 
(47 b) 
die Dichte des Konvektionsstromes darstellt. Diese beiden 
Größen waren es, welche in (43) und (44) auftraten. 
Bestimmen wir jetzt einen neuen Vektor $ folgendermaßen: 
(48) 
o