Das Feld einer gleichförmig bewegten Punktladung 
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§ 12 
Indem wir das mit dem Elektron translatorisch bewegte 
Bezugssystem zugrunde legen, können wir das elektromagnetische 
Feld aus (28), (29) ohne weiteres ableiten. Wir haben nur 
zu beachten, daß die vom bewegten Bezugssystem aus beur 
teilte zeitliche Änderung von % x , welche gleich null ist, sich 
folgendermaßen durch die auf ein ruhendes Bezugssystem be 
zogenen Ableitungen ausdrückt: 
dt + dx 
= 0, 
während die Ableitungen nach den Koordinaten im ruhenden 
Systeme die gleichen Werte haben wie im bewegten. Mithin gilt 
i _ d% x 
c dt p dx' 
Es ergibt daher (29) 
k= 
<67 b) 
dX 
d$ 
dY 
dx 
d$ 
dx- 
d& 
dz’ 
nach Ausführung der Differentiationen folgt 
eX 
(67 c) ® x — (1 -- ß 2 ) % = (1-^ 2 ) 
(1 - /J*) 
eZ 
oder, in vektorieller Schreibweise 
<67 d) «-(1-0*) 
Der elektrische Vektor weist parallel dem von der 
jeweiligen Lage des Elektrons aus gezogenen Fahr 
strahl 91 
Andererseits ergibt sich aus (28) für die Komponenten des 
magnetischen Vektors: 
<67 e) 
0, 
dn x 
dZ 
dY “