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Erste Abtheilung. Sechstes Capitel. 
Bewegung nur innere Kräfte gewirkt haben und die Theilchen des 
Strahles keine von Aussen herkommende Geschwindigkeit mitge- 
theilt erhielten, noch auch eine solche Verschiebung erlitten. Wir 
setzen daher 
const. — 0 und Y — y x -j- y 2 -f- . . . 
Diese Gleichung sagt aus, dass die Ordinate der re- 
sultirenden Wellenlinie der Summe der entspre 
chenden Ordinaten aller Wellenlinien der sich zu 
sammensetz enden Bewegungen gleichkommt. Dies ist 
das einfache Gesetz beim Zusammenwirken, bei der Interfe 
renz geradlinig polarisirter Strahlen mit zusammenfallender Po- 
larisations -Ebene. 
Wir wollen es auf den einfachsten und häufigsten Fall an 
wenden. Es seien nämlich zw r ei Strahlen aSj und S 2 vorhanden, 
die homogen und gleichgefärbt, d. i. von gleicher Wellenlänge, 
sein sollen. Als Gleichungen ihrer Bewegungen habe man 
2 7t 
für S x : ])\ — ai sin, — {vt — x -\- Ay), 
A 
2 7t 
für S 2 : t/2 — a 2 s ^ n - ~r (pt — x A 2 ). 
A 
Bezeichnen wir den Ausschlag der resultirenden Bewegung 
S durch y, so haben wir nach dem entwickelten Interferenz- 
Gesetze : 
x —j— A\) —[— <x 2 
a x sin. — {vt 
' 2tcA 1 . 2 tcAo 
a x cos. —-— -f- «2 cos • —;— 
+ (' 
a x sm. 
X 
2 TcA x 
2 7t 
* T 
2 7t 
{vt — X -j- A 2 ) 
{vt — x) 
, . 2 7tA 2 \ 2 7t . N 
a 2 sm. —-— \ cos. — {vt — x). 
Zur Abkürzung setzen wir, was immer gestattet ist: 
2 %A X 
“f* a 2 
2 ttA 2 
2 7t cp 
«1 
C° s . x 
cos. x = 
— a cos. 
A 
. 2 7t Ay 
-j- a 2 
. 2 7t A 2 
27t cp 
a x 
sm. —-— 
A 
sm. —-— = 
A 
— a sm. , 
A 
oder in anderen Worten, wir bestimmen, was immer möglich ist, 
zwei Grössen a und cp so, dass sie zu den gegebenen Grössen a x , 
A x , a 2 , A 2 und Ä in den durch die letzten Gleichungen ausgedrück 
ten Beziehimgen stehen. Für S erhalten wir alsdann die Gleichung: