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Interferenz des geradlinig polarisirten Lichtes. 
Setzen wir nun zur Abkürzung 
so erkalten wir aus der letzten Gleichung : 
sin. (« -j- £) = sin. rj, oder 
sin. a \A — sin. £ 2 -f- cos. a sin. £ — sin. rj, also : 
sin. a 2 (1 — sin. £ 2 ) = sin. r; 2 -|- cos. a 2 sin. £ 2 — 2 cos. a sin. r\ sin. £, 
oder sin. rj 2 -j- sin. £ 2 — 2 cos. a sin. rj sin. £ = sin. a 2 , 
wofür wir wieder setzen können: 
Diese Gleichung zwischen y und z stellt, da der charakte- 
’eos. ~ (Ä — B) 
2 
— • — kleiner als Null 
« 2 b 2 
ristische Ausdruck 
ab 
ist, im Allgemeinen eine Ellipse dar, deren Mittelpunkt in der 
x — Axe liegt. In dem resultirenden Strahle beschreiben also die 
Aethertheilchen lauter gleiche und parallel gelegene Ellipsen, de 
ren Mittelpunkte die Ruhelagen der Theilchen sind, und deren 
Ebenen auf der Richtung der Strahlen senkrecht stehen. 
Wir nennen daher den durch Interferenz aus und S 2 er 
zeugten Strahl elliptisch polarisirt. 
Da sämmtliche Bahnen gleich und parallel sind, so ist es 
gleichgültig, welche von ihnen wir einer weiteren Betrachtung 
unterziehen. Wir wollen die des Theilchens auswählen, dessen 
Abscisse A ist; für dieses Theilchen gehen die Gleichungen für 
Sj und S< 2 in die folgenden über: 
2 Jt 
Sx ... y = a sin. 
a sin. -T-. v t, 
A 
b sin. ~ \yt — (A — B)]. 
À 
Wir wollen ferner unterstellen, in der Fig. 51 (s. f. S.) 
sei 0 jenes Theilchen, O Y die von links nach rechts gehende 
Richtung der positiven y, OZ die von unten nach oben gehende 
Richtung der positiven z, also Y O Z — <p der spitze Winkel, 
welchen die Oscillations - Ebenen beider Strahlen einschliessen ; 
die Fortpflanzung der Strahlen finde von dem hinter der Ebene 
der Zeichnung gelegenen Raum nach dem diesseits befindlichen statt.