Interferenz des geradlinig polarisirten Lichtes. 103 
Diese Gleichung hat dieselbe Form wie die für S x und S 2 . 
Die Dauer der neuen Bewegung ist ersichtlich der der componi- 
renden gleich; für die Amplitude, d. i. für 00' finden wir den 
Werth \/a 2 -j- 5 2 -j- 2 a b cos. (p. Weil wir festgesetzt haben, <jp 
nur spitz zu nehmen, so tritt der kleinste Werth jener Amplitude, 
<k i y/ a 2 iyi ein, wenn S x und S 2 mit ihren Polarisations- 
Ebenen aufeinander senkrecht stehen. Die Amplitude wächst, in 
dem (p abnimmt, und erreicht ihr Maximum a -J- b, wenn die 
Polarisations-Ebenen zusammenfallen, ein Fall, den wir bereits 
früher unter A. für sich ausführlich betrachtet haben. 
2) Wenn A — B wächst, dabei aber einen Werth behält, 
der kleiner als — ist, so weicht die jetzt elliptische Bahn von 
der geradlinigen ab, und zwar um so mehr, je grösser A — B 
wird. Die Ausschläge z begin- 
Fig. 52. 
z 
n/ 
O"' 
ry 
/Z' 0/ / 
/ w 
/ / TrL 
A\T' 1 
L 
7 
/ 
; - 
nen erst zu der Zeit 
A — B 
po 
sitiv zu werden. In eben diesem 
Momente ist z = 0, während y 
bereits den positiven W erth 
2 n 
a sin. —r~ (A — B) erlangt hat. 
A 
Es sei 0 0‘, Fig. 52, dieser Werth, 
so ist 0' die Lage des Theil- 
chens in jenem Momente. Hierauf wachsen nun die positiven 
y und z gleichzeitig. Jene erreichen ihr Maximum a zur Zeit 
—• Für diese Zeit wird 4 
4 
der kleiner als b ist. Es sei 0 s 
7 • 27r r / 
0 sm. —— t 
(A — B)\, ein Werth, 
a und O n =. dem letzterwähn- 
ten Werthe, so ist 0" die Lage des Theilchens zur Zeit —. Die 
Werthe von y nehmen hierauf wieder ab, während die von z noch 
wachsen, woraus wir denn ersehen, dass mO u die Bahn in O n 
tangirt. Die Werthe von z erreichen ihr Maximum b zur Zeit 
-7 -f- — —, welche, da A 
4 1 v 
liegt. Zu derselben Zeit wird y 
B <^ -y ist, zwischen -7- und -7- 
4 4 2 
2 % r 
a sm. —r~ fr t 
(A - B)J,