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Erste Abtheilung. Sechstes Capitel. 
welche Grösse zwischen a und 0 liegt; es sei m' 0 diese Grösse 
und On‘ — a, alsdann ist 0die Lage des Theilchens zu jener 
Zeit. Da hierauf die £-Ausschläge wiederum kleiner werden, 
während die y im Abnehmen fortfahren, so berührt n' 0"' die 
Bahn in 0‘". Die y - Ausschläge beginnen endlich negativ zu 
werden zur Zeit t — —. In diesem Momente befindet sich das 
2 7t 
Aethertheilchen auf 0Z, und seine Entfernung z = b sin. —— • 
A 
\yt — (A — B)~\ von 0 liegt zwischen b und 0; sie sei = 00"". 
Beschreiben wirnun eine Ellipse, die durch die Punkte O', 0", 0" J , 0"" 
geht, und welche die Geraden mO" und n‘0‘" in 0" und 0‘" 
berührt, so ist diese die Bahn des Theilchens, die durch die Glei 
chung E dargestellte Linie. Aus den obigen Erörterungen erse 
hen wir aber, dass das Theilchen seine Bahn in einem Sinne 
durchläuft, welcher dem bei der Drehung eines Uhrzeigers entgegen 
gesetzt ist; seine Bewegung ist also eine linksherum gehende. 
Da die beschleunigenden Kräfte, mit denen wir es hier zu 
thun haben, Centralkräfte sind, d. h. solche, deren Richtungen 
immer durch einen festen Punkt gehen (nämlich hier die Ruhe 
lage des Aethertheilchens), so beschreibt der Radiusvector des 
oscillirenden Theilchens, die Linie, welche seinen jedesmaligen 
Ort mit seiner Ruhelage verbindet, in gleichen Zeiten gleiche 
Sectoren der Bahn-Ellipse. 
A 
3) Steigt der Phasenunterschied A — B auf —, so gehen 
die Gleichungen der Strahlen <S 2 und der Bahn in die folgen 
den über: 
. 2 n 
a sm. — v t, 
A 
So 
7 # 
— b COS. —r- vt, 
A 
E . 
+ - = 1. 
Die Schwingungsrichtungen 0 Y und 0 Z, Fig. 53, werden, 
wie die Form der letzteren Gleichung ersehen lässt, conjugirte 
Diameter der Bahn, und die Längen derselben kommen dein 
Doppelten der Amplituden gleich. 
Der Sinn der Bewegung bleibt derselbe wie in dem vorher 
gehenden Falle, d. h. linksherum gehend.