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Erste Abtheiluiig. Sechstes Capitel. 
nen zusammenfallen, und die, zusammengenommen, den gegebe 
nen Strahl in jeder Beziehung ersetzen können. 
Es seien, in der Unterstellung, dass der gegebene Strahl 
sich nach dem Auge des Betrachtenden hinbewege, OZ und OY, 
Fig. 60, die Richtungen der Axen der Bahn - Ellipse. An die 
Fig GO. 
Stelle des elliptisch 
polarisirten Strahles, 
der in 0 auslaufe, ist 
es dann nach §. B. 
Nro. 3 und 4 gestat 
tet, zwei geradlinig po- 
larisirte Strahlen zu 
setzen, deren Aus 
schläge in der Rich 
tung 0 Y und OZ' vor 
sich gehen, deren Am 
plituden den entspre 
chenden Ilalbaxen der 
Bahn - Ellipse gleich 
kommen, und die gegen einander um 1 / i oder s / 4 ihrer Wellen 
länge verschoben sind, welche letztere der des gegebenen Strah 
les gleich ist. Die Gleichungen dieser Strahlen Y und Z seien: 
y = a sin. V, z — b cos. V, 
wo a sowohl als auch b positiv und negativ sein kann. Wenn 
nun OY‘ und OZ‘ die gegebenen Oscillations - Richtungen sind, 
von welchen jene mit OY den Winkel cp einschliesse, so können 
wir nach 2) den Strahl Y in zwei neue Strahlen Y' y und Z\ y 
zerlegen, deren positive Ausschläge mit OY / und OZ' zusammen 
fallen. Ihre Gleichungen sind: 
y‘ — a cos. cp . sin. V, z‘ — — a sin. cp . sin. V. 
ln gleicher Weise zerlegen wir den Strahl Z in die zwei 
Strahlen Y‘ z und Z' z mit den Gleichungen: 
y' — b sin. cp . cos. V, z‘ — b cos. cp . cos. V. 
Die so erhaltenen vier Theilstrahlen besitzen nun paarweise 
ein und dieselbe Oscillations-Ebene. Die Strahlen Y y und Y / z 
mit der Oscillations-Richtung 0 1' setzen sich in einen gleich po 
larisirten Strahl Y / zusammen, dessen Gleichung ist: 
y* — a cos. cp . sin. V -j- b sin. cp . cos. V,