120 
Erste Abtheilung. Siebentes Capitel. 
Verschiedenheit in der Aenderung der Strahlen und S 2 ist 
jedoch jedenfalls nur sehr gering, da, wenn a = 45 0 ist, S x und 
S-2 merklich gleich hell erscheinen. Wir wollen annehmen, es 
werde die Amplitude von Schwingungen, die mit der krystallo- 
graphischen Hauptaxe parallel sind, so geschwächt, dass ihre 
Grösse, nachdem sie wieder aus dem Krystalle in die Luft drin 
gen, zu ihrer ursprünglichen Grösse sich wie ^ zu 1 verhalte. 
Die Constante möge Schwächungs-Coefficient heissen. 
Derselbe Coefficient nehme für Schwingungen, die auf der Axe 
kk senkrecht stehen, den Werth fi 2 an. Die ursprünglichen Am 
plituden A cos. a und A sin. a der Composanten y und z verwan 
deln sich dann, nachdem das Licht durch den Krystall hindurch 
gegangen ist, in y 2 A cos. cc und A sin. a. Würden sich nun 
die Composanten in dem Krystalle von s bis s' mit derselben Ge 
schwindigkeit fortpflanzen wie in der Luft, und träte auch sonst 
keine Aenderung in der Phase ein, so wären die Gleichungen der 
Strahlen S 2 und /S x , wenn man sie um s' in die Richtung der 
x-Axe drehte und die Abscissen von s' an rechnete: 
A .2 7t 
y — [i 2 A cos. a . sm. — (vt — x — ss'j, 
A 
. . , 2 7t / 
z = y x A sin. cc . sm. —— {vt — x — ss'). 
A 
Erstlich müssen wir es aber unentschieden lassen, ob nicht 
beim Uebergange aus einem Mittel in das andere die Phase sich 
ändere. Ist dies wirklich der Fall, so werden die Gleichungen der 
beiden Strahlen, unter <p x und <p 2 unbestimmte Grössen verstanden: 
A • SM s J \ \ 
y — fi 2 A cos. a . sm. —— {vt — x — s s' -f- cp 2 ), 
A 
• • 2^: . /in 
z — A sm. a . sm. — {vt — x — ss' -j- 
A 
Zweitens wird auch die Strecke s s‘ mit anderer Geschwin 
digkeit als in der Luft zurückgelegt. Die Schwingungen y, de 
ren Geschwindigkeit im Krystall — ist, würden, während sie im 
co 
Krystalle die Strecke ss' zurücklegen, in der Luft die Länge 
ca. ss' durchlaufen, ebenso die Schwingungen z, deren Geschwin 
digkeit im Krystall - ist, den Weg s.ss'. Die Strahlen verhal- 
B