Hülfsmittel zum Studium der Lichtbewegung in krystallinischen Mitteln. 403 
man mit dieser einen Radius parallel; sein Endpunkt sei p. Nach 
jener Richtung pflanzen sich dann zwei ebene Wellen fort, deren 
Oscillationen den Tangenten der Kugel parallel sind, welche auf 
den Ellipsen e und e‘ senkrecht stehen, die den Punkt p durch 
setzen. Und die Geschwindigkeiten dieser Oscillationen werden 
durch die Dicke der Ellipse dargestellt, auf der sie senkrecht 
stehen. 
Schliesslich theilen wir die Beschreibung der Fessel’sehen 
Wellenmaschine*) mit, welche dazu dient, den Hergang bei 
der doppelten Brechung zu veranschaulichen. Mittelst derselben 
kann zwar auch die Zerlegung eines einfallenden Strahles von 
geradliniger Polarisation in zwei Strahlen von elliptischer Polari 
sation dargestellt werden, wie sie bei der Brechung in gewissen 
Mitteln stattfindet; da wir jedoch diese, als Ausnahmen dastehen 
den Mittel aus unseren Betrachtungen ausgeschlossen haben, so 
werden wir uns hier damit begnügen müssen, das Spiel des Mo 
delles nur in dem Falle zu betrachten, wo es die Brechung in 
einem Krystalle von normalem Baue darstellt. 
Durch die untere Etage des Gehäuses I), Fig. 257, lassen sich 
die drei Schieber A, B und G nebeneinander hindurchschieben. 
Fig. 257. 
Diese sind ganz ebenso eingerichtet wie der Schieber 1) in dem 
zu Ende der ersten Abtheilung beschriebenen Apparate: sie schliessen 
*) PIücker, über Fessel’s Wellenmaschine, Pogg. A. LXXVIII. 
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