DES INSTRUMENTS A VENT, ï5<| 
car si, dans un orgue bien accordé, on en isole quelques-uns 
en enlevant ceux qui les avoisinent, leur ton change , et ils 
ne gardent plus l’accord. 
Des Tuyaux coniques et hyperboliques. 
Bernoulli a aussi calculé les vibrations de l’air dans les 
tuyaux coniques , et Euler a étendu ces considérations à une 
forme liyperboloïde quelconque. Les résuliats de ces calculs 
sont intéressans à connaître , parce qu'ils sont liés avec les 
effets des porte-voix , des trompettes , et même avec les lois de 
la propagation du son. 
Considérons d’abord un tuyau conique AB, fig. , ou 
vert en A à sa base , et fermé à sa pointe B. Ici , comme 
dans les tuyaux cylindriques, il pourra se former des vibra 
tions de plusieurs ordres , selon le nombre de parties dans 
lesquelles se partage la colonne d’air ; et plus ces parties 
seront nombreuses , plus le son sera aigu. Dans le premier 
■ordre de vibrations, qui donne le son fondamental, toute la 
colonne d’air se meut à la fois dans un même sens, mais alter 
nativement de la base vers le sommet et du sommet vers la 
base. Les variations de densité sont nulles en A au bout ou 
vert, et de là elles vont en croissant jusqu’au fond du B. Au 
contraire, les excursions des particules sont nulles en B , et 
vont en croissant jusqu’en A. Dans le second ordre de vibra 
tions , la masse d’air se partage en deux parties séparées par 
un nœud de vibrations qui reste immobile , et le sens du 
mouvement est toujours contraire dans ces deux parties. Dans 
le troisième ordre , il se forme ainsi trois divisions séparées 
l’une de l’autre par des nœxids semblables , et ainsi de suite 
indéfiniment , comme nous avons vu que cela avait lieu dans 
les tuyaux cylindriques. 
Pour donner à ces divisions de la colonne d’air un nom 
général qui convienne à toutes les formes de tuyaux , Ber 
noulli les appelle des concarnérations, D’après ce que nous 
avons établi eu traitant des tuyaux cylindriques , leur exis-