DES FLUIDES AERIFORMES. 
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aisément la place qu’ils occupent dans chaque suite , et l’on en 
conclura la valeur du plus grave de tous , ou de tel autre de 
l’ordre n que l’on voudra prendre pour point de compa 
raison. Alors, dans tous les gaz, lorsqu’on sera parvenu à cet 
ordre, la colonne vibrante se divisera en un même nombre 
de parties dont la première, située vers l’embouchure, par 
îicipera aux irrégularités de l’introduction du vent , et les 
autres vibreront comme si elles étaient ébranlées à plein ori 
fice. Ce sont ces dernières que l’expérience de Daniel Bernouilli 
détermine lorsque le tuyau est ouvert, comme on l’a vu dans 
la page 133. Supposons-le donc tel ; dans ce cas, la longueur 
du demi-segment, situé vers l’orifice , étant, doublée , donnera 
la longueur des ondes sonores correspondantes (page 124). 
Nommons-la u , quand la colonne vibrante est formée d’air 
atmosphérique ; soit T le temps d’une de leurs vibrations , et 
représentons par a l’espace que le son parcourt dans cet air 
en une seconde de temps. Nommons T et a , les quantités 
analogues, quand la colonne est composée de tout autre gaz , 
vibrant de la même manière : on aura 
pour l’air 
pour le gaz 
u~ a T 
d’où 
a! T' d’où — = 
1 
T 
1" 
T 
— et — sont les nombres des vibrations que chacune des deux 
colonnes exécute en une seconde de temps , et on peut les dé 
duire de l’expression musicale des deux sons observés. Soit N 
celui que rend la colonne d’air atmosphérique, N' celui que 
rend la colonne gazeuse , ces valeurs seront proportionnelles à 
1" 1" . . 
—et — ; ainsi, en les divisant l’une par l’autre , on aura 
N' 
"Ñ" 
T 
N' 
—-, et par suite — = —• ; 
T' 1 N au! 
N Y 
N~ 
On pourra donc calculer a , en fonction de «, quand on aura 
déterminé par expérience <*, N, «' et N'.