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VIBRATIONS 
Lorsque nous avons traité de la propagation du son dans 
Pair atmosphérique , nous avous vu que l’expression générale 
de a était 
" g P ( i 't- K- ) 
« = \ f 
D 
D étant la pesanteur spécifique de l’air comparée au mercure , 
sous la pression barométrique p, g la gravité , et K un coef 
ficient dépendant de la quantité de chaleur qui se dégage 
instantanément par la compression Représentons par p\ K', 
et D' les quantités analogues pour un autre gaz , observé dans 
le même lieu, ce qui rend g constant 3 l’expression de a sera 
pareille, c’est-à-dire qu’on aui’a 
par conséquent 
y (■+«■') i> 
p ( 1 -f- K ) D' 
a 
En substituant ce rapport dans l’expression trouvée plus haut 
N' « \/ p' ( 1 4- K' ) D 
w «V P ( 1 + K ) D ' 
1 -f K'=(i -f K) 
d’où 
De cette manière, on connaîtra le coefficient K' en fonction 
de K, et l’on saura si des compressions instantanées dégagent 
des différons gaz des quantités inégales de chaleur, ce qui 
est très-vraisemblable. Pour achever de réduire cette expres 
sion à une forme usuelle, rep?ésentons par (■sr) et (w') les 
densités de l’air et du gaz observé, prises l’une et l’autre à la 
température de la glace fondante,et sous la pression de o m ,76; 
puis supposons que l’observation des sons ait été faite, pour 
l’air , à la température t et sous la pression/? ; pour le gaz, à