DES PILES ÉLECTRIQUES.
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CHAPITRE X.
Des Piles électriques, et des Phénomènes que
présentent les cristaux électrisés par la chaleur.
J’ajouterai encore sur la charge par cascade quelques
développemens qui nous deviendront utiles dans la théorie du
galvanisme et du magnétisme. Ils auront d’ailleurs l’avantage
actuel d’offrir de nouveaux exemples du jeu des électricités
dissimulées.
Ne négligeons plus l’action à distance des petites portions
d’électricité qui ne sont pas complètement neutralisées ; et, pour
y avoir égard, désignons successivement par ¿t 2 .. .p n les
proportions qui se neutralisent réellement sur la première
lame, la seconde, et ainsi de suite jusqu’à la dernière. Sans
connaître exactement ces proportions, nous savons qu’elles
doivent être peu différentes les unes des autres, si les lames
sont égales entre elles, et assez éloignées les unes des autres
pour que les portions d’électricité qui restent libres sur une de
leurs surfaces aient peu d’influence sur leurs charges absolues.
En adoptant ces restrictions , nous représenterons par P le pro
duit de toutes les quantités (ti 2 . .(¿ n ; et P sera très-peu
différent de ¡u, n .
D’après cela, si l’on charge la face A t de la première lame,
en faisant communiquer au sol la face B„ de la dernière, l’état
de toutes les lames successives sera soumis aux équations sui
vantes :
+ i“r A r = o
B 2 “f" f*2 A a = o B, -j- A 2 = o
B3 + (*3 A 3 = o B 2 -j- A 3 = o
B« + A„ = o B„_ T A„ = o.
La première colonne exprime les proportions d’électricités
contraires développées sur les faces de chaque lame, La seconde