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DES PILES ÉLECTRIQUES. 
colonne exprime que les faces qui communiquent ne sont élec 
trisées que par une décomposition de leurs électricités natu 
relles. En opérant ici comme dans la page 404 , on en tire 
Pi Pt 
et par conséquent — P A,. 
Les résultats ne diffèrent qu’en ce que la puissance est 
ici représentée par le produit P. 
Les lames étant ainsi chargées, je suppose que l’on détruise 
la communication de B„ avec le sol, et qu’ensuite on touche 
la première surface A,, de manière à enlever toute l’électricité 
qui n’y est pas complètement dissimulée, quel sera l’état des 
lames après ce contact ? 
Pour le savoir, représentons par a l la quantité d’électricité 
qui reste sur la première surface, et de même par b t , « 2 ,2> a celles 
qui restent sur toutes les autres jusqu’à la dernière. Celle-ci 
nous est déjà connue, puisque l’on a isolé la dernière face; et 
elle est égale à B„ comme précédemment. On a donc ici Je même 
système que touL-à-l’heure, avec cette seule différence que 
c’est B„ qui est libre, et A, qui communique avec le sol. Ainsi a t 
dépendra de B,,, précisément comme B„ dépendait de A,. C’est- 
à-dire qu’on aura 
P P 
•J ! ,—. * B ri & \ ■— dn—? sq —■ —— P B 7i . 
Pn Ptl 
Je conserve p n au dénominateur au lieu de p t qui s’appliquait 
d’abord à la lame B„, parce qu’ici son rang est changé, et 
qu’elle devient la première au lieu de la dernière. Substituant 
pour B re sa valeur en A t , il vient 
a t ~ P a A, ; 
c’est la quantité d’électricité qui reste fixée sur la surface supé 
rieure A t lorsqu’on la touche, B n étant isolé. Ainsi le contact 
lui enlève A t — P a A,, ou (i —P a ) A t . Telle était donc aussi 
la portion d’électricité qui jouissait de sa force répulsive sur 
cette surface lorsque B„ communiquait au sol. Elle est beau 
coup plus grande que si la première lame était libre , car sa 
valeur serait alors (i — ¿w 2 ) A,, et P 2 est bien moindre que p % . 
Après ce contact, si l’on promène un petit plan d’épreuve