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DES PILES ÉLECTRIQUES. 
Maintenant, pour appliquer ceci à notre problème, suppo-» 
sons qu’ayant appliqué le condensateur à la surface supérieure 
de la lame A r , la quantité totale d’électricité qu’elle possède se 
réduise à la quantité inconnue A/; comme cette perte forme la 
charge du condensateur, on aura 
A/ 4- Z = A, 
(0. 
De plus, nous avons vu que la surface B n étant isolée, neu 
tralise sur la surface A, une portion d’électricité égale à — P B ra 
ou + P* A, ; elle la neutralisera encore de même après le con 
tact du condensateur, puisque B rt ne perd rien de son électri 
cité. Ainsi après ce contact la portion d’électricité qui restera 
libre sur la surface A, sera A,' — P 2 A, ; ce sera donc là la va 
leur de e. Conséquemment l’on aura pour la charge du con 
densateur Z = q i ( A/ — P 2 A, ) (2). 
Cette équation, jointe à la précédente, déterminera A t ' et Z ; 
on en tire 
A/ — P a A, est la quantité d’électricité vitrée qui reste libre 
sur la surface A, après le contact du condensateur. On voit 
que la portion primitivement libre ( 1 — P 2 ) A t s’est seule par 
tagée entre lui et la lame dans le rapport de qi à 1 ; de sorte 
qu’elle seule a subi la force condensante. Pour que le plateau 
collecteur l’emportât toute entière, il faudrait que la force 
condensante q i fût infinie ; alors la quantité A/ — P 2 A, de 
viendrait nulle , c’est-à-dire qu’il n’y aurait plus du tout d’élec 
tricité libre sur la surface A t . Les choses sont alors les mêmes 
que si l’on eût fait communiquer A t avec le sol. 
Pour connaître en général l’état des lames intermédiaires 
entre A, et B„ après le contact du condensateur, je considé 
rerai le cas simple où les petites portions d’électricité qui res 
tent libres sur chaque lame n’influent pas sensiblement sur l’état 
des lames voisines; alors les facteurs p .. sont égaux 
entre eux, et leur produit se réduit à p n , Maintenant la quan