DES PILES ÉLECTRIQUES. 415 
Pour voir ce qui arrive dans cette circonstance, représen 
tons par a x ' la quantité totale d’électricité vitrée que conser 
vera la face supérieure après le contact du condensateur ; 
cela fixera sur la face B„ la quantité — P a/ d’électricité ré 
sineuse, P étaut le produit des quantités . . . fc a que je 
ne suppose plus égales. Tout ce qui excédera cette limite 
s’écoulera dans le sol. Alors cette quantité —- P aréagissant 
à son tour sur la première surface A t , y neutralisera de même 
une portion P 2 a x d’électricité vitrée. Ainsi après le contact 
du condensateur , la portion d’électricité vitrée qui restera 
libre sur la surface A t sera a/ — P 2 a/ , ou a t ' (1 — P 2 ). Ce 
sera donc là la valeur de e ; d’où il suit qu’en nommant Tl 
la charge totale que le condensateur emporte, on devra avoir 
Z' =.qi a ’ ( r — P 2 ) : 
de plus on a toujours 
a' + Z' = A, , 
puisque la charge du condensateur et la quantité d’électricité 
restante doivent donner pour somme la quantité A t . De là, 
on tire 
a > == __±i__ Z ' = ? i (i P 2 ) A r 
1 i+^-(i_P 2 ) I+Î ; (1 _ P *)’ 
Dans le cas où la base de la colonne était isolée , nous avons 
eu pour la charge du condensateur 
z~ qi (*— pa ) A * 
1 + qî 
les numérateurs de ces expressions sont les mêmes ; mais les 
dénominateurs sont bien différens. Quand la base de la co 
lonne est isolée, le terme qi du dénominateur conserve toute 
sa valeur, qui peut être très-considérable si le condensateur 
est énergique, tandis que dans la colonne non isolée ce même 
terme est affaibli par le facteur i — P 2 , qui est d’autant 
plus petit que les épaisseurs des lames sont moindres. Le 
premier dénominateur est donc toujours plus grand que le 
second, et par conséquent la charge Z est toujours moindre 
que Z'. Pour comparer les résultats dans un cas extrême, 
supposez la force condensante infinie , la valeur de Z se ré-