416 
BES PILES ÉLECTRIQUES. 
duira à ( r —-P 4 ) A/, c’est-à-dire que le condensateur n’em 
portera que l’électricité libre à la surface qu’il touche ; mais 
dans cette même supposition, Z' se réduit à A, , c’est-à-dire 
que le condensateur emporte absolument toute la quantité 
d’électricité accumulée sur cette surface; de sorte que l’ap 
pareil se trouve déchargé. 
Pour pouvoir approprier ceci à d’autres nombres, repre 
nons le cas simple où les facteurs p., sont égaux entre eux ; 
alors P deviendra [A n , et les charges du condensateur seront 
qi (i—A t 
dans la colonne isolée Z 
i -\-qi 
gt(l—^")A ( 
i -4- ^ ( i — p in y 
non isolée 
par conséquent 
Prenons, par exemple, /a — comme nous l’avons sou 
vent employé. Imaginons de plus la colonne formée de dix 
lames, et supposons la force condensante égale à 120, nous 
aurons alors 
c’est-à-dire que la colonne non isolée donnerait une charge 
cinq fois et un tiers plus forte que la colonne isolée. Mais 
la disproportion augmente rapidement à mesure que la dis 
tance des électricités dissimulées devient moindre : car si l’on 
prenait, par exemple, p = > les autres données restant 
d’ailleurs les mêmes , on trouvera 
121 
= 9 S—Z; 
I —- — 0,002 Z'“Z. 
1,24 
c’est-à-dire que le condensateur se chargerait quatre-vingt- 
dix-huit fois autant dans le premier cas que dans le second. 
Dans tout ce qui précède, nous avons supposé que la co 
lonne était entourée d’un milieu parfaitement isolant. Consi- 
dérons - la maintenant suspendue dans l’air , et voyons le