ET DES PARATONNERRES. 
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que, malgré l’abondance du feu qui les formait, elles 
tombèrent constamment sur le corps conducteur le plus voisin. 
Cette constance me donna tant de sécurité , que je ne craignais 
pas d’exciter ce feu avec mon excitateur, dans le temps même 
que l’orage était assez animé; et lorsque les branches de verre 
de cet instrument eurent seulement deux pieds de longueur , 
je conduisis où je voulus , sans sentir à ma main la plus petite 
commotion , des lames de feu de six ou sept pieds, avec la même 
facilité que je conduisais des lames qui n’avaient que sept à 
huit pouces. » 
Ces phénomènes n’ont rien qui ne soit très-conforme à la 
théorie. Nous avons vu en effet que lorsqu’un cylindre métal 
lique très-mince et isolé est mis , par une de ses extrémités, en 
contact avec un conducteur électrisé , l’épaisseur moyenne de la 
couche électrique sur sa surface est réciproque à son rayon 
divisé par celui de la sphère osculatrice du conducteur au point 
de contact ; nommant donc R le rayon de cette sphère , E l’épais 
seur de l’électricité sur sa surface, et r, e les quantités ana 
logues sur le cylindre , la valeur moyenne de e est 
ER 
e = m . , 
/■ 
m étant un coefficient constant que l’expérience donne à peu 
près égal à Mais à l’extrémité libre du cylindre, l’épaisseur 
de la couche électrique surpasse cette valeur moyenne dans le 
rapport de 2,3o à l’unité ; son expression pour ce point est donc 
20,7 ER 
Pour appliquer ceci au cerf-volant électrique, supposez que la 
sphère osculatrice du nuage , au point où le cerf-volant le 
pénètre, ait 1000 pieds de rayon, et que la corde ait une 
ligne ; alors, en exprimant tout en lignes, on aura R= 144000 et 
r = 1 ; par conséquent, l’épaisseur de la couche électrique à 
l’extrémité inférieure de la corde métallique sei’a 
—144000 E, ou 62100 E, 
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