478 THÉORIE DE LAPPAREIL ÉLECTROMOTETJR 
CHAPITRE XV. 
Théorie de l’appareil électromoteur, en y supposant 
la conductibilité parfaite. 
Considérons d’abord une seule pièce formée d’une plaque de 
zinc soudée avec une plaque de cuivre de dimensions égales, 
et mettons la face cuivre en communication avec le sol. Cette 
face sera alors dans l’état naturel; mais la face zinc se couvrira 
d’une couche d’électricité vitrée libre, dont je représenterai par 
-J- « la quantité totale. Cet a dépendra de l’étendue des deux 
plaques, et sera proportionnel à leur surface. 
La face cuivre communiquant toujours au sol, on pose sur 
la face zinc une rondelle de drap imbibée d’eau salée, ou de 
tout autre liquide conducteur, dont l’action électromotrice est 
insensible. Alors l’électricité libre de la face zinc se répandra 
sur la surface de ce conducteur ; mais comme il faut toujours 
que le zinc possède l’excès d’électricité vitrée que son contact 
avec le cuivre exige, il le reprendra au cuivre, et celui-ci au 
sol. Tout ceci est un simple résumé des expériences rapportées 
dans le chapitre précédent. 
Les choses restant dans cet état, on prend une nouvelle pièce 
cuivre et zinc pareille à la première ; et après avoir touché sa face 
cuivre, on l’isole ; puis on pose cette face sur la rondelle humide, 
comme le représente la fig. 69. Alors, selon Yolta, il s’opère deux 
actions : i°. la face zinc de cette seconde pièce conserve l’excès 
d’électricité vitrée-f-« qu’elle tient de son contact avec le cuivre; 
2°. le système entier de la pièce partage l’électricité libre de la 
rondelle, comme ferait tout autre corps conducteur. La rondelle 
reprend cette électricité au zinc inférieur, celui-ci au cuivre, et 
le cuivre au sol ; de sorte qu’après un temps qui doit être infi 
niment petit, si la conductibilité est parfaite, il s’établit un état