AVEC UNE CONDUCTIBILITÉ PARFAITE. 497 
qu'il condense 120 fois , comme celui dont Volta faisait usage , 
il faudra supposer 
II = 3û i— 1 Ç=120» 
ce qui donne Z r = 6 Z. 
La charge du condensateur dans la pile isolée est alors six fois 
plus petite que dans la pile non isolée. 
La capacité du plateau collecteur est ordinairement plus 
grande que celle d’une pièce ; si on la suppose égale à 4 ■> les 
autres données restant les mêmes, on aura 
qi — 480 'Il = 18 . Z, 
et la charge, dans le second cas, est dix-huit fois plus petite que 
dans le premier. 
Généralement, on voit par l’expression de Z que, quand 
même la force condensante qi serait infinie, la charge du conden 
sateur dans la pile isolée aurait pour limite n 2 «; tandis que 
dans la pile non isolée , cette charge peut croître indéfiniment. 
Nous avons supposé que la pile isolée n’avait que sa quantité 
d’électricité naturelle. Supposons maintenant qu’elle ait d’abord 
communiqué un instant avec le sol par sa base cuivre. Dans ce 
cas, elle possédera une quantité d’électricité libre égale à 
-f-« a « ; si on l’isole, et qu’on applique aussitôt le condensateur 
à la pièce supérieure, l’équation d’équilibre deviendra 
q i x -j- 2 n x — n a <*> z=z tx., 
2 « . 2 n* qi 
d’où x = , et qi x = .. 
2 n qi 2 n -J- q l 
Ainsi la quantité d’électricité libre au sommet de la pile, et la 
charge du condensateur seront doubles de ce qu’elles étaient 
dans le cas précédent. 
On a vu que dans la pile isolée qui n’a que sa quantité d’élec 
tricité naturelle, lorsque le nombre des couples est pair, il existe 
à son milieu deux pièces , l’une de cuivre, l’autre de zinc, qui 
sont dans l’état naturel. Cela n’a plus lieu de la même manière, 
quand le condensateur est appliqué à la partie supérieure de la 
pile, et le point de passage du vitré au résineux varie. En effet, 
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