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THEORIE DE L ? APPAREIL ÉLECTROMOTEUR 
Si i’on construit une courbe qui ait pour abscisses les temps 
des contacts , et pour ordonnées les répulsions observées , elle 
aura la forme représentée fig. 74. Les ordonnées sont d’abord 
nulles avec le temps ; elles croissent ensuite rapidement à me 
sure que le temps augmente et elles approchent bientôt d’un 
maximum qu’elles atteignent dans l’infini. Ce maximum diffère 
peu de 88° ; c’est justement la même répulsion que donnaient 
les piles du même nombre de couples montées avec de» disso 
lutions salines. 
En examinant l’accroissement des répulsions dans les pre 
mières secondes de temps, on voit qu’il est à très-peu de chose 
près proportionnel à leur distance du maximum 88°. Cette 
propriété appartient à la courbe que les géomètres appellent la 
logarithmique; et la figure que les observations nous ont donnée 
lui convient également. D’après cette indication, supposons 
que les répulsions a et les temps t soient liés ensemble comme 
dans une logarithmique , c’est-à-dire par l’équation 
log (A — a ) — log A —-ut, 
À et u étant deux constantes, et voyons s’il est possible de re 
présenter ainsi les observations. 
La constante A désigne le maximum de a; l’expérience nous 
le donne égal à 88° ; car déjà , après un contact de 75", les ac- 
eroissemens des charges du condensateur sont à peine sensibles. 
Ayant donc A = 88 , mettons dans la formule les valeurs 
observées de a et de t; nous déterminerons ainsi l’autre con 
stante u. On trouve ainsi : 
t ~ y" 
a 
= 0,1888078 
t = 2 
oî 
= o,i88i4o5 
II 
■Sa 
= 0,165774g 
t = 4 
U 
= 0,1723025 
t = 5 
00 
= 0,1661078 
Les observations plus éloignées ne seraient pas propres à 
déterminer u, parce que la moindre erreur sur la charge du. 
condensateur altérerait beaucoup les valeurs de cette quantité. 
Prenons la moyenne des résultats précédons, nous aurons 
u ~ 0,1761867.