bans l’état de saturation. g3 
Bans les fils dont la longueur est très-grande, cette réaction 
des pôles contraires l’un sur l’autre n’est plus sensible; mais 
elle s’exerce sur les points intermédiaires , et tend à développer 
leurs magnétismes naturels, comme ferait la présence d’un 
aimant étranger. De là résultent les points conséquens qui se 
forment d’eux-mêmes dans les fils très-longs , dès qu’on les a 
soustraits à l’influence des faisceaux qui les aimantent ; c’est 
ainsi qu’un fil de métal suspendu verticalement par un de ses 
bouts se rompt lui-même par son propre poids au-delà d’une 
certaine longueur. 
Pour compléter ces formules , développons la valeur du 
moment horizontal de la force terrestre dans le cas des longueurs 
très-petites. Alors , en se bornant aux puissances les moins éle 
vées de l, on trouve qu’elle se réduit à 
4Clog> 
Sa valeur est. donc alors proportionnelle au carré des lon 
gueurs ; c’est ce que l’on peut en effet remarquer dans les obser 
vations faites avec les morceaux les plus courts de nos deux fils. 
Dans le premier , par exemple, nous avons 
— -qr lo g V = 33,52g. 
Si l’on prend de plus, comme je l’ai recommandé, a~6, ou 
plus exactement a~ 5,877, il viendra dansles petites longueurs 
Q — 5,7o5 Z 2 ; 
et en appliquant successivement celte formule aux trois mor 
ceaux les plus courts, on aura le tableau suivant : 
Longueurs 2 h 
en pouces. 
Moment calculé 
en degrés. 
Moment observé 
en degrés. 
Excès du calcul, j 
3 
12,834 
i3 
— 0,166 
1,5 
3,204 
3 
-j- 0,204 
1 
1,426 
1,46 
— o,o34 
0,5 
0,356 
y 
0,32 
-f- o,o36