BANS I/ETAT DE SATURATION. 
luile que la substance de ces deux fils fût identiquement pareille; 
il y a au contraire tout s parier qu’elle ne F tait pas , et alors 
l’accord approché que nous trouvons ici est une véritable confir 
mation de la loi que nous avons trouvée. 
La valeur obtenue plus haut pour Q' peut être écrite de cette 
manière : 
irl* 
q'=£ü (l±Zj 
^ ^2 brl 1 
0-/' ) 
2 rr r J 
i " , , (■ — e )1 
| + } + 7—7“ 
L — log ^ 
Si l’on connaissait directement les valeurs de [a et de C pour le 
fil dont 2 r est le diamètre , en les nommant et C', on aurait 
en général, relativement à une longueur 2 1' de ce fd, 
Q' 
„ C 1 _±^' 6// ) 
' O-V") 
[<’0 + e ,, ')+- ! i 
L lOg (6 J 
Or , cette formule s’accordera avec la précédente, si l’on fait 
C' 
car alors on aura aussi 
logV = — log>i 
, r 
f* i *Og f*' = -, log (A , 
r 
et les deux formules rentreront l’une dans l’autre. Ceci nous 
apprend que, pour tous les fils cylindriques en général , les 
valeurs de C sont directement proportionnelles aux carrés des 
rayons, et les logarithmes de,« réciproques à ces mêmes rayons. 
C’est en effet ce que nous avions trouvé pour les constantes ¡a , 
en comparant les deux fils que Coulomb avait, éprouves; et les 
constantes C se trouvaient aussi à fort peu près dans le rapport 
que cette théorie leur assigne; de sorte que la différence doit 
être sans doute attribuée à la différente nature de l’acier, que 
Coulomb n’avait pris aucune précaution pour rendre la même 
dans les deux cas. 
La constante C elle-même n’est qu’une abréviation pour 
Tome III. 7