JMSTRIBUTION DU MAGNÉTISME LIBRE 
log' t* 
, dans lequel H est la force 
horizontale du magnétisme terrestre, B l’intensité du magné 
tisme libre à l’extrémité du fil, et a l’angle de déviation du 
méridien magnétique. Les quantités a et H étant communes à 
tous les fils que l’on compare, on auixx en général 
C _ B' log' p 
C B log'^ 
-, leurs valeurs 
Ainsi, en substituant aux rapports —-, -—— 
C log [a 
r —~ et - , on aura généralement 
r 
B' = B — ; 
c’est-à-dire que , dans toxxs les fils circulaires de même nature, 
aimantés à saturation par la méthode de la double touche, les 
quantités de magnétisme libre, développées aux extrémités, 
sont proportionnels aux rayons des fils ou à leur contour. 
En réunissant les deux équations 
r 
r 
on peut déterminer pour tous ces fils les intensités du magné 
tisme en un point quelconque, et par suite, les forces directrices 
pour une longueur et un diamètre donnés. Un travail semblable 
sur des figures non cylindriques permettrait probablement de 
découvrir des lois analogues, ou même d’appliquer les précé 
dentes avec les seules modifications que la différence delà figure 
exige. 
En examinant la manière dont l’électricité se dispose sur un 
plan circulaire , lorsqu’elle y est en équilibre, nous avons trouvé 
que l’épaisseur de la couche électrique y est presque constante , 
depuis le centre jusqu’à une très-petite distance des bords où 
elle croît tout à coup avec beaucoup de l’apidité ; il était na 
turel de penser que la même loi s’étendait aussi aux quantités 
de magnétisme libre qui subsistent en divei’s points de la section