THÉORIE PHYSIQUE DE LA RÉFRACTION. 255 
CHAPITRE III. 
Théorie physique de la Réfraction. 
Ïjes méthodes que nous -venons d’exposer déterminent 
ïe rapport de réfraction qui convient à chaque substance dans 
l’état où on l’observe. Mais nous avons déjà remarqué que ce 
rapport change, pour une même substance , en même temps 
que sa densité. La variation est peu sensible pour les solides et 
les liquides, parce que les dilatations et les condensations 
qu’ils peuvent subir sont peu considérables ; mais il en est tout 
autrement dans les substances aériformes, où l’on peut faire 
varier la densité dans toutes sortes de proportions par le chan 
gement de pression et de température. Tant que nous n’aurons 
pas découvert cette liaison qui existe entre la densité de chaque 
substance et la réfraction qu’elle produit sur la lumière , nous 
ne pourrons pas ramener les observations faites sur cette sub 
stance à des termes comparables ; elles seront toutes isolées les 
unes des autres, puisque les circonstances ne seront pas pa 
reilles. 
Il en sera de même, si nous voulons comparer entre elles les 
réfractions exercées par diverses substances, et nous ne saurons 
pas davantage y démêler ce qui tient à la densité et à la nature 
chimique des particules ou à leur arrangement. 
On voit donc que , pour pénétrer plus intimement dans ces 
phénomènes, il faut, d’après les mouvemens du rayon lumi 
neux, découvrir les forces qui agissent sur lui, et chercher en 
suite par le calcul comment ces forces déterminent les résultats 
particuliers. 
Soit AB , fig. 62, la première surface d’un corps ou milieu 
réfringent de nature quelconque. Considérons un rayon lumi 
neux S I qui, se mouvant d’abord dans le vide suivant une di 
rection presque parallèle à la surface du milieu , vienne enfin la