DE LA IIÉFEACTIOW. 
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données pour la seconde zone, de là à la troisième, et ainsi de 
suite, dans toute l’épaisseur où lesforces attractives sont sensibles. 
Soit SI, fig. 65, la direction primitive du rayon dans le 
vide, et r la vitesse de translation des particules qui le com 
posent. Celte vitesse reste constante jusqu’à ce que le rayon 
arrive en I sur la ligne ah. Alors les molécules sont sollicitées 
par la force accélératrice g-, qui agit constamment avec la 
même intensité, jusqu’à ce que la molécule parvienne à la ligne 
c ci. A ce terme, la force accélératrice cesse d’agir, et le rayon 
s’échappe par la tangente l'B. : on demande sa direction et sa 
vitesse. 
Ce problème est précisément celui du mouvement des pro 
jectiles dans le vide, en les supposant animés par la seule pe 
santeur. Appelons 0 l’angle d’incidenoe SIN, compté de la 
normale , et décomposons la vitesse primitive du rayon en 
deux autres, l’une parallèle, l’autre perpendiculaire à la ligne a h. 
La première aura pour valeur v sin 0 , la seconde e cos 0 ; 
car on démontre en mécanique que, pour décomposer une 
force suivant une direction donnée, il faut la multiplier par le 
cosinus de l’angle que celte direction fait avec la sienne, et 
c’est ce que nous venons de faire ici. De plus , en comptant le 
temps t, à partir de l’instant où la molécule lumineuse est ar 
rivée en I, on voit que les espaces décrits dans le temps ¡f, en 
vertu des deux vitesses primitives , seront v sin 0 . t suivant ab; 
et v cos 0 . t suivant IN'. C’est-à-dire que , si les molécules lu 
mineuses étaient abandonnées à leur impulsion primitive, leur 
abscisse x, pai’allèle à ah, et leur ordonnée y, parallèle à I N', 
croîtraient l’une et l’autre pendant le temps t, des quantités 
exprimées par ces valeurs ; ce qui placerait continuellement 
la molécule sur le prolongement du rayon incident SI. 
Mais l’influence de la force accélératrice g modifie ces résul 
tats. A la vérité , cette force ne change rien à la vitesse e sin 0 
dirigée suivant a h, parce que , lui étant perpendiculaire , elle 
ne la diminue , ni ne l’augmente ; mais elle s’ajoute continuel 
lement à la vitesse v cos 0, qui est dirigée comme elle sui-r