2ÜZ THÉORIE PHYSIQUE 
vant I N'. Elle l’augmente pendant le temps t d’une quantité gt 
proportionnelle au temps , et elle ajoute ainsi à l’espace 
g 
v cos 6.t, ou à l’ordonnée y une quantité -— proportionnelle 
au carré du temps. Ce sont là les lois connues des forces accé 
lératrices constantes. Par cette composition, les coordon 
nées x et j de la molécule , après le temps t, deviennent 
X — v sin 6 . t 
et 1 
y = v cos 6 . t -f- , 
2 
et les vitesses de translation ont pour valeur 
parallèlement à la ligne a b v sin S 
parallèlement à la normale IN' v cos 6 -f- g t. 
Maintenant, pour calculer la direction et la vitesse du rayon, 
lorsqu’il sera arrivé en I' à la seconde limite de la zone , il faut 
connaître le temps t après lequel il y parviendra. Nommons e 
l’épaisseur de la zone ; il faudra que l’on ait alors y := e ? ce 
qui donne la condition 
gt a 
e = v cos 6 . t 4- -—, 
2 
d’où l’on tire 
v cos 6 
Ve“ 
S 
Il ne faut prendre que le signe supérieur du radical, parce que 
le temps t doit être positif, ainsi que la vitesse e, dans le cas que 
nous examinons. Cette valeur de t donne 
gt v cos ê — [/y* cos 11 0 -f- 2 ge, 
et par conséquent les expressions des vitesses de la particule, à 
son arrivée en I', seront 
parallèlement à ah v sin ê 
parallèlement àlN' \/ c 2 cos 2 Q -h 2 ge. 
On voit donc que le carré de cette dernière, qui était primiti 
vement v 2 cos 2 ô, s’est trouvé augmenté de la quantité 2ge 
par Faction de la force accélératrice, et cet accroissement ne