DE LA RÉFRACTION. 281 
de l’air sur la lumière est: extrêmement petite, comme nous le 
verrons plus loin. Cependant, pour compléter notre théorie , 
il devient nécessaire de considérer ce qui arrive lorsque la 
lumière passe d’un milieu réfringent dans un autre contigu avec 
lui. D’ailleurs ce cas, qui est, rigoureusement parlant, celui de 
toutes les expériences, nous conduira, comme on va le voir, à un 
grand nombre de résultats importans. 
Pour résoudre ce problème, il ne faut que reprendre nos pre 
miers calculs, en supposant que la lumière n’est pas seulement 
attirée par le milieu où elle entre , mais par celui d’où elle sort. 
Désignant donc par AB, fig. 78, la surface commune des 
deux milieux , il faudra concevoir parallèlement à cette surface 
une infinité de zones infiniment minces, dans chacune desquelles 
l’action propre de chaque milieu pourra être considérée comme 
une force constante. Alors, quand les particules lumineuses 
commenceront à éprouver les effets de ces forces à un degré 
sensible , ce qui arrivera en général pour un des milieux plutôt 
que pour l’autre, leur vitesse, perpendiculairement aux couches, 
sera accélérée par les attractions y y, y 2 ... du milieu vers lequel 
elles se dirigent, et retardée au contraire par les attractions 
ggigz-" de celui qu’elles abandonnent; de sorte qu’en générai 
on pourra les considérer comme accélérées par les diffé 
rences de ces forces à distances égales, c’est-à-dire par 
y —g, y t — gj... etc. ; et à cela près, le calcul s’achèvera abso 
lument comme nous l’avons fait dans le premier cas que nous 
avons considéré. 
Soit donc Y la vitesse constante des particules dans le pre 
mier milieu, lorsqu’elles ne sont pas encore entrées dans les 
limites des forces attractives. Nommons 6 l’angle S IN que leur 
direction forme avec la normale IN à la surface commune des 
deux milieux; la vitesse Y, décomposée parallèlement et per 
pendiculairement à cette surface, donnera pour composantes, 
parallèlement à la surface AB..... Y sin ê 
perpendiculairement à cette surface V cos 6. 
La seconde seule sera modifiée par les forces attractives, et après