3go théorie physique, 
p et t' la pression et la température de l’air intérieur, nous 
aurons 
JL = p jL — p ’ 
(?) o m ,76 (j-f-t.0,00875) (ç) o m ,76 (1 -f-¿'. 0,00375) 
On petit, sans aucune erreur, admettre que l’air intérieur, 
resté dans le prisme , est à la même température que celui qui 
enveloppe les faces; alors tz=zt\ Avec cette supposition, qui 
simplifie les calculs, il vient 
g— g' __ P —P 
(g) 0,76 (1 -f-¿.0,00375)" 
et par conséquent 
p ( 2 a -f- 3a 2 ). o m ,76 ( 1 -f- ¿.o,oo375) 
(g) (P ~~P') 
à quoi il faut joindre la formule 
R R a 
0 — t—. . — —1_ .—- 1 
2 tang \ a 8 
Dans laquelle R est la déviation du rayon lumineux corrigée 
du défaut de parallélisme des faces ; cette dernière donnera 
0 d’après l’observation de R ; après quoi, la première détermi • 
nera P. C’est ainsi que nous avons fait tous nos calculs pour 
déterminer la force réfringente de l’air atmosphérique. 
Réciproquement, quand on connaît P , on peut vouloir en 
déduire R, c’est-à-dire la déviation vraie correspondante aux 
observations du vide. C’est un genre de vérification direct, et 
que nous avons aussi employé. Dans ce cas, il faut retourner 
les formules par la méthode du retour des suites , et l’on en tire 
p (g) (P—P 
U 
p (g)(p—p1 
■6(i-j-t.o,oo3y5) 
tang 3 \ a. 
3 o m ,76 (1 4-¿.0,00575) 
R = 2îi tang ~ a 
La première donnera 0 , d’après les pressions et les tempéra 
tures assignées : après quoi, la seconde déterminera R , que 
l’on pourra comparer immédiatement aux résultats des obser 
vations. Il faut toujours se rappeler que les pressions p et p' 
sont censées ramenées à la température de la glace fondante.