DE LA ВЙЬНАСТКЖ. 
L’accord des observations avec le calcul, parmi des densités si 
diverses, montre bien que le pouvoir réfringent est indépen 
dant des densités comme la théorie l’indique, et comme nous 
l’avons employé dans nos formules. Mais cette conclusion ne 
doit pas être étendue indéfiniment ; car elle ne pourrait plus 
subsister , si, par des condensations très-fortes, on rapprochait 
assez les particules d’air pour changer leur mode d’action sur 
la lumière, et modifier leur affinité. 
Maintenant que nous connaissons une fois pour toutes la 
valeur de P relativement à l’air atmosphérique qui environne le 
prisme, il nous est bien facile d’étendre nos calculs à tout autre 
gaz. Il ne faut que supposer qu’on ait introduit ce gaz dans le 
prisme à la température t', sous la pression //, et qu’on ait 
observé la déviation A. En effet, reprenons l’équation fonda 
mentale 
V i + p' % 
V 1 + p î 
et mettons-y pour ç et % leurs valeurs en fonction des pressions 
et des températures. Pour cela , il faudra représenter par (ç') la 
densité du gaz intérieur , à la température de la glace fondante 
et sous la pression de o m ,7fi, de même que nous avons désigné 
par (g') celle de l’air extérieur dans des circonstances analogues. 
Alors notre équation donnera 
, o m ,76(1-!-/.o,00376) ' лт ' ' ' 
~~ P (%Î 
à quoi il faut toujours joindre la formule 
qui sert à calculer a d’après la déviation vraie R. Celle-ci devient 
négative, quand le gaz introduit dans l’intérieur du prisme 
réfracte plus fortement que l’air du dehors ; alors и devient aussi 
négatif, et doit être employé comme tel dans la formule qui 
donne P'. 
Réciproquement, lorsque P' est connu pour un certain gaz, 
il est facile d’en déduire la déviation vraie R qu’il doit produire 
Томе III. 30