THÉORIE PHYSIQUE 
Maintenant, soient P P, P a les pouvoirs refringens de Faîr sec, 
de la vapeur et du mélange ; on aura 
Substituant pour P t sa valeur i,73 ï 71 P, et mettant pour x 
les expressions que nous venons d’obtenir , on trouve , toutes 
réductions faites, 
P (p -f- 0,082 T ) 
j } — JL r T' 
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Or , si l’on nomme Y a la vitesse que le mélange imprime à la lu 
mière qui letrâverse, sa densité étant g a , on aura généralement 
v 2 V 1 4- p a c a ; 
mettant pour P z et ç 2 leurs valeurs, il vient 
On voit donc que cette vitesse sera presque exactement la même 
que pour l’air sec ; et la différence deviendra tout-à-fait insen 
sible, si le mélange que l’on considère est celui qui constitue 
l’atmosphèi’e , parce qu’alors la tension T est toujours extrême 
ment petite, comparativement à îa pression totale p. Ainsi les 
vapeurs aqueuses qui sont répandues dans l’atmosphère en 
quantités inconnues et variables, mais toujours fort petites, 
même dans les cas de saturation extrême, 11e peuvent jamais 
troubler les réfractions que la lumière y éprouve; résultat fort 
important pour l’astronomie. 
Ce rapprochement a été fait pour la première fois par M. La- 
place; mais comme on ne connaissait alors pour la densité de 
la vapeur que le rapport de donné par Watt et Saussure, 
il semblait que la compensation des réfractions n’était pas par 
faite , et M. Lapîace calcula une table des corrections qui 
devaient en résulter, en invitant les astronomes à décider ce 
point important. J’y suis parvenu par la même méthode qui 
nous avait servi pour les gaz; j’ai fait dans le prisme le vide 
sec, et j’ai au contraire humecté l’air extérieur en répandant 
de l’eau dans la chambre où j’observais , en y tendant des draps