338 
DE LÀ DOUBLE BÉER ACTION, 
et qu’on lui mène un plan tangent par la même droite TT* , 
le point de tangence O appartiendra au rayon ordinaire, et 
donnera de même ce rayon. 
Pour vérifier cette construction d’une manière générale, il 
faut la réduire en calcul. C’est un simple problème de géo 
métrie que nous allons résoudre ; mais, auparavant, il sera bon 
de remarquer que , quelle que soit la face, naturelle ou artifi 
cielle , sur laquelle l’incidence s’opère, il y a une direction dans 
laquelle le rayon réfracté extraordinairement ne sort pas du 
plan d’incidence , et cela a lieu quand ce plan contient l’axe 
du cristal, puisqu’alors la force répulsive n’a aucune tendance 
pour en faire sortir les molécules lumineuses. Dans nos pre 
mières observations sur le rhomboïde , nous avions reconnu 
cette propriété pour le plan d’incidence qui contenait les petites 
diagonales des bases , et nous avions désigné ce plan par le nom 
de section principale. A présent nous généraliserons cette déno 
mination , et nous appellerons section principale d’un cristal, 
celle qui résulte d’un plan mené par l’axe de double réfraction , 
perpendiculairement à la face que l’on considère. 
L’intersection de ce plan avec la face sera une de nos coor 
données ; représentons-Ia par SS', fig. 100. Pour déterminer 
la position de tout autre plan d’incidence , il suffira d’assigner 
l’angle dièdre SIR qu’il forme avec la section principale. Cet 
angle est le même que celui des traces S I, RI, et nous le nom 
merons •¡sr. Nous nommerons d’ailleurs 6 l’incidence LIN, comp 
tée de la normale IN , comme nous l’avons fait précédem 
ment. Alors la direction du rayon incident sera complètement 
déterminée au moyen des deux angles et et 6. En effet, soient 
z y x, j, trois coordonnées rectangulaires , comptées à partir du 
point d’incidence I, la première sur la normale IN, la seconde 
sur la trace IS de la section principale, et la troisième perpendi 
culairement aux deux précédentes. Choisissons sur la direction 
du rayon incident un point L situé à une distance r du point 
d’incidence, nous aurons généralement 
z=zr cos 0 
ar “ r sin ê cos 
y = r sin ê sin zr.