des secibus 
Conques • à * 
8| 
°n trou\ef } 
observations. 
blus oat fait 
■ surface par 
t? ue ' au vide, j 
■»nière pou- 
¡eu d'où les ; 
Pour le sa- ; 
incidence est 
■pendiculaire 
ons s’opèrent 
^re, quel qne 
>« cristallisé, 
at différentes, 
w les rayons 
—s sin i, 
asqn’ici em* 
\eu non cris- 
; (4), lorsque 
te que, rela-1 
i, la face et 
s rayons ré- 
s constante 
: mente 
DE LA DOUBLE RÉFRACTION. 34y 
toutes les autres faces d’incidence , de quelque manière qu’elles 
soient taillées, relativement à l’axe du cristal; de sorte qu’en 
substituant ces nouvelles valeurs de a! et de b' à la place de a 
et de b dans les formules générales données par la loi d’Huy- 
gliens , on obtiendra les directions du rayon réfracté extraordi 
naire : quant au rayon ordinaire, il est évident que cette substi 
tution le donnera aussi, puisque c’est précisément celle que 
nous avons démontrée, page 285, pour la réfraction ordi 
naire, en changeant les constantes b en 
n 
Enfin, il nous reste à considérer ce qui arriverait si le milieu 
contigu au cristal était lui-même cristallisé et doué de la double 
réfraction. Alors le rayon incident LI, qui vient de ce milieu , 
peut être ordinaire ou extraordinaire : s’il est ordinaire , ou 
peut considérer le milieu comme n’étant pas cristallisé, et la 
réduction précédente est applicable ; s’il est extraordinaire , 
iîg. io3 , il n’y a qu’à, par le point d’incidence I, mener le 
rayon ordinaire IO , qui lui correspond dans le premier milieu, 
et dont la direction, comme on le verra tout-à-l’heure, peut être 
calculée par nos formules générales; alors, partant de ce rayon 
ordinaire, on calculera les deux rayons réfractés qui en dérive 
raient dans le second cristal ; ce seront les directions demandées. 
Je dis les directions , car, lorsque les rayons lumineux passent 
ainsi d’un cristal dans un autre , les intensités des faisceaux 
qui en résultent sont assujetties à des variations très-singu 
lières , que nous examinerons plus tard , et qui quelquefois 
peuvent les affaiblir au point qu’on cesse entièrement de les 
apercevoir. 
Pour effectuer le calcul que nous venons d’indiquer, il faut 
§avoir déterminer , dans le premier milieu , l’ang’ i OIN ou ê' r 
et l’azimut et du plan d’incidence du rayon ordinaire , d’après 
l’angle El N ou 0/, et la direction d’incidence -sr, , que l’on sait 
appartenir au rayon extraordinaire correspondant. Or, puisque 
ces deux rayons sont liés entre eux par la condition de coïn 
cider dans leur émergence , si l’on nomme 6 leur angle commun 
d'émergence dans un milieu quelconque non cristallisé, par