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DE LA DOUBLE REFRACTION,
force répulsive et à la manière dont elle exerce son action.
Lorsqu’un rayon ordinaire, tel que OI', arrive à la seconde face
d’un cristal, sous l’incidence intérieure ê' que nous venons de
calculer, on sait que les molécules qui le composent sortent de
la surface réfringente jusqu’à la limite extérieure des forces
attractives ; ensuite l’attraction les ramène. Si leur tendance à
s’échapper était un peu plus forte, elles échapperaient à cet
effort. C’est ce qui arrive aux rayons ordinaires qui se dirigent
vers la surface d’émergence, en se rapprochant davantage de la
perpendiculaire. Mais en môme-temps qu’ils s’en rapprochent,
concevez qu’ils deviennent sensibles à l’action de quelque force
étrangère, qui modifie leur vitesse indépendamment de l’attrac
tion; alors la possibilité ou l’impossibilité de l’émergence résultera
de la combinaison de ces deux genres de forces, et par conséquent
changera selon le mode et l’intensité de leur action. Yoilà juste
ment ce qui arrive aux rayons extraordinaires, qui sont à la fois
sollicités par l’attraction ordinaire du cristal et la force répulsive
ou attractive extraordinaire. De sorte que , sans pouvoir assi
gner la manière dont cette dernière espèce de force varie près
des surfaces, nous pouvons au moins concevoir qu’elle doit y
modifier les conditions d’émergence, et les rendre différentes des
deux côtés de la normale, lorsque de ces deux côtés elle agit
inégalement.
Maintenant, lorsqu’un rayon, soit ordinaire, soit extraor
dinaire , arrivera intérieurement sur la face du cristal avec une
incidence plus grande que ces limites, il ne donne plus de rayons
émergens dans le vide, et par conséquent on ne peut plus cal
culer ainsi les rayons réfléchis qui leur correspondent. Mais on les
obtiendra en supposant le cristal contigu à quelque autre milieu
plus réfringent ; ou, ce qui revient au même , on les déduira des
formules suivantes, dans lesquelles l’émergence 0 est éliminée ;
a* sin ê' sin ■sr
tang é¡ sm®-j — —
[Aè s — a 2 sin 2 ê' [b 0 - cos a s3- -J-A sin® «r)] a
« 2 è 2 sin 0' cos ■23-
îang0 t cossr, = - —
A [A 6® — sin 2 0' (ô 4 cos 2 ■5T -J- A sin 2 w) ] a
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