DE LA DOUBLE REFRACTION. 361 
d’émergence , c’est-à-dire lorsqu’on a = ± go°; ce qui donne 
sin S' = ±; 1, et par suite 
a 0- sin HT 
tang ô/sin^r,—dr 
[A6 2 — « 2 (& 2 cos> a nr -}- Asin 2 ■sr)] a 
« a ¿< 2 cos •sr 
B 
‘ 
tang ô/cosE- t =dt 
A [Aè 2 — a 2 (é 2 cos 2 ?3- -f- A sin 2 w)] ! 
Pour prendre un exemple simple , supposons que la réflexion 
s’opère sur une face parallèle à l’axe et dans un plan d’inci 
dence perpendiculaire à l’axe : dans ce cas , les deux réfractions 
suivent la loi simple de Descartes , et l’on a 
/ = go°, -z3- = go°; ce qui donne A — a*, B~o. 
Alors les limites où la réflexion commence à être simple seront* 
cristaux répulsifs 
cristaux attractifs 
sin ô' = rh — rayon ordinaire , 
: 9° 
tang ô/ = : 
y b> 
d’où 
, . j U* . 
sin — rt - rayon extraordinaire. 
Pour comprendre nettement la signification de ces résultats, rap- 
11 , . . 
pelons-nous que - , — sont les rapports du sinus d’incidence 
b a 
au sinus de réfraction, tant ordinaire qu’extraordinaire , quand 
la lumière tombe du vide sur la face que nous considérons ici. 
De sorte qu’en nommant ces rapports n, n', comme nous 
l’avons fait dans la théorie physique de la réfraction des coi'ps 
non cristallisés, nous aurons 
1 r 1 
« = — , n — — 
b a 
et, par suite, nos limites deviendront, 
cristaux répulsifs... sin ô' = — , rayon ordinaire; 
n 
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cristaux attractifs... sin ô, ~ , rayon extraordinaire. 
Ces expressions sont identiques avec celles que nous avons