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MICROMÈTRES A DOUBLES IMAGES. 
cristal d’Islande, il se fait ainsi deux réfractions , dont la plus 
forte est toujours la réfraction ordinaire, puisque la vitesse que 
celle-ci imprime à la lumière est diminuée dans l’autre par la 
force répulsive. Les images ordinaires devront donc toujours 
paraître les plus voisines de l’œil, du moins tant que la réfrac 
tion s’opérera à travers des faces planes , comme nous l’avons 
supposé : le contraire aurait lieu dans un rhomboïde qui serait 
formé d’un cristal attractif, parce que la réfraction extraor 
dinaire y serait plus forte que la réfraction ordinaire. 
Lorsque nous avons étudié la marche des deux réfractions 
dans le plan de la section principale d’un rhomboïde de spath 
d’Islande, nous avons vu que le rayon extraordinaire est tou 
jours rejeté vers le petit angle solide de la seconde face. Dans 
ce cas, si le rayon incident est aussi dirigé vers cet angle, 
fîg, 121 , il existe une incidence sous laquelle la répulsion pro 
duite par l’axe IA' compense exactement l’effet que les forces 
ordinaires tendent à produire, et le rayon extraordinaire ne se 
brise pas en se réfractant. Pour trouver l’incidence où ce phé 
nomène s’opère, il faut reprendre la relation générale qui lie 
l’angle d’incidence ê et l’angle de réfraction extraordinaire 6* 
dans le plan de la section principale. Puis faisant dans cette 
équation elle ne contient plus d’inconnue que 6. On 
trouve ainsi 0 = i6° 45', en partant des valeurs des axes don 
nées par Malus. Huyghens trouvait i6 0 4o'. Ce phénomène ne se 
produit que du côté de la normale que nous avons considéré ; 
car, de l’autre, la force répulsive agit dans le même sens que 
les forces réfringentes ordinaires, et augmente la déviation ordi 
naire du rayon. Mais si le cristal était attractif, ce serait de ce 
côté que le phénomène aurait lieu.