DÉCOMPOSITION DE LA LUMIERE. 385 
cir assez l’objet pour l’amener à ce terme, il est cependant aisé 
de voir que, lorsqu’il est très-mince, comme une épingle , par 
exemple , ou a beau l’amincir encore , on ne change pas sensi 
blement la largeur de l’image observée. Il y a plus ; quelle que soit 
la longueur S S'de l’objet, fig. i 2З, si tous les rayons qu’il envoie 
se réfractaient à travers le prisme suivant la même proportion 
du sinus de réfraction au sinus d’incidence , on pourrait tou 
jours trouver une position telle, que l’angle R O R' compris 
entre les deux rayons émergens venus de ses extrémités serait 
précisément égal à l’angle S K S' compris entre les deux rayons 
incidens dont ils dérivent, c’est-à-dire au diamètre apparent de 
l’objet lui-même, du moins en supposant l’objet suffisamment 
éloigné pour que la distance de l’observateur au prisme puisse 
être regardée comme nulle. La position dont nous parlons est 
celle dans laquelle l’angle SIA égale l’angle O R'B. En effet, 
lorsque cette condition est remplie , le rayon incident SI ren 
contre la surface d’incidence, comme le rayon émergent OR f . 
rencontre la surface d’émergence. Les angles de réfraction CIR, 
CR'L, formés par ces rayons dans le prisme, sont donc aussi 
égaux entre eux, de même que les angles CRI, CI'R', et par 
suite encore, les angles d’émergence O RB, S'I' À. Ainsi, en 
résumant ces conséquences , une fois le prisme placé de manière 
que l’on ait 
SIA = OB/B, il s’ensuit que l’on aura S'I'A=ORB, 
pourvu que les rayons lumineux émanés des extrémités SS* 
de l’objet se réfractent suivant la même loi dans le prisme. En 
retranchant ces deux équations membre à membre , on en tire 
S'I'A —SIA=rORB — OR'B. 
La différence OR B — O R'B est évidemment égale à l’angle 
R OR' , sous lequel l’observateur voit l’image réfractée ; et de 
même, si l’on prolonge les rayons incidens SI, S*L jusqu’à 
leur rencontre en K, la différence des angles SIA, S'I'A, 
formés par ces rayons avec la même ligne droite A C , repré 
sentera évidemment l’angle S K. S', sous lequel un observateur 
placé en K verrait l’image directe. Ainsi , en supposant l’objet 
SS' infiniment éloigné, ou assez éloigné pour que sa distance 
Томе III. s5