DÉCOMPOSITION DE LA LUMIÈRE. 
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l’expression du diamètre de cette image est d 2 H tang \ D ; 
d étant le diamètre du trou , H la distance du tableau à la fe 
nêtre, et D le diamètre du soleil , que l’on peut prendre de 
3i'. 20", ce qui est sa valeur en été. Effectuant donc le calcul 
sur ces données, par les tables de sinus , après avoir réduit H 
en pouces , on trouve 2 H tang | D — 2P°,023 , et ajoutant d, 
qui est égal à op°,25, on aura 2V° i 2 r ]3 pour la largeur de l’image 
directe du soleil à cette distance , en la supposant visible jus 
qu’aux extrémités de la pénombre. 
Or , en mesurant avec beaucoup de soin la largeur du spectre 
coloré formé à cette distance par différens prismes , tant solides 
que liquides, Newton trouva qu’elle était constamment la même, 
et égale à 2P°,i25 environ, en y comprenant toute la pénombre. 
Cette valeur diffère si peu de celle que nous venons de calcu 
ler , que la différence peut être regardée comme insensible dans 
des mesures de ce genre , qui comportent toujours quelque in 
certitude , parce que la pénombre qui a lieu sur les limites de 
l’image ne permet pas de les fixer avec la dernière rigueur. 
Ainsi , en négligeant cette petite différence , nous voyons que 
la largeur du spectre formé par différens prismes , à travers une 
même ouverture, est constante et égale à la largeur de l’image 
directe. Par conséquent le faisceau de rayons incidens n’est point 
dilaté par le prisme dans le sens de ses arêtes ; il ne l’est que 
dans le sens de l’angle réfringent. 
Mais dans ce dernier sens, la dilatation est indubitable ; New 
ton en rapporte plusieurs mesures qui concourent à la prouver 
avec évidence. Par exemple, avec un prisme de verre dont l’angle 
réfringent était de 6-»° 3o', il trouva, par plusieurs expériences, 
la longueur du spectre de 9P 0 | ou 1 0P 0 . Avec un autre prisme 
de verre parfaitement pur et bien poli, dont l’angle réfringent 
était de 63°, il la trouva encore de iop°. La distance du tableau 
à la fenêtre était toujours de i8 l>1 | ; le prisme était placé dans 
la position où l’image paraît stationnaire; et c’était même pour 
atteindre plus exactement cette limite que Newton y revint à 
plusieurs fois. De plus, comme les extrémités du spectre étaient 
plus faibles que le reste, on voyait encore au-delà de ces extré-