32 MESURE DE LA FORCE MAGNÉTIQUE 
La dernière différence est la sexile qui mérite quelque consi 
dération ; elle tient probablement à une petite altération pro 
duite dans la réaction du fil par la grande torsion qu’il avait 
subie dans cette dernière expérience. L’accord parfait de toutes 
les autres confirme l’exactitude de la loi. 
Maintenant, au lieu de retenir l’aiguille par la torsion dans 
un azimuth fixe,suspendons-la horizontalement à un assemblage 
de fils de cocon disposés parallèlement, afin que leur réaction de 
torsion soit insensible , et après l’avoir écartée tant soit peu du 
méridien magnétique , abandonnons-la aux forces horizontales 
qui agissent sur elle ; il est clair qu’elle se mettra à osciller de part 
et d’autre de ce plan. Dans ce cas, ainsi que dans le précédent, 
la force verticale Z étant détruite par le petit contre-poids , l’ai 
guille n’est plus sollicitée que par la résultante des forces hori 
zontales X Y qui agissent sur elle. Or , en nommant celte résul 
tante H , nous avons eu sin i ; 
c’est-à-dire qu’elle est égale à la résultante totale g - ', décomposée 
horizontalement dans le méridien magnétique. D’ailleurs ces 
deux forces sollicitent l’aiguille de la meme manière, quand 
on l’écarte de sa position d’équilibre. Les formules des oscilla 
tions qu’elles produisent seront donc aussi pareilles, en chan 
geant seulement g' en g sin i ; ainsi, en nommant T" la durée 
des oscillations horizontales, on aura 
^ P P 
r p ,J a. 
3 g g (•*' -f ¿-"Y 
Dans le méridien même nous avons trouvé 
5T 2 P P 
T a 
$gg' (*' +s"Y 
en divisant ces deux équations membre à membre , on trouve 
T 2 
si« * = » 
ce qui fournit un nouveau moyen de déterminer l’inclinaison i. 
Rien n’est plus facile que d’observer les oscillations horizon 
tales ; il suffit, comme je l’ai dit, de placer l’aiguille dans un 
étrier fait d’une bande de papier suspendue à un assemblage de