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fils de cocon dont la force de torsion soit insensible. Inobser 
vation des oscillations dans un plan vertical est beaucoup moins 
simple; il faut un axe solide adapté au centre de l’aiguille, et 
aiitour duquel elle puisse osciller ; il faut des supports bien polis 
pour poser cet axe ; enfin il faut qu’il soit parfaitement hori 
zontal. Tout cela peut faire désirer d’éviier ce genre d’obser 
vation. L’on y parvient en déterminant directement la valeur 
du facteur g' (/ -f-s" ), qui entre dans l’expression de T". Il ne 
faut pour cela qu’observer le contre-poidsp qui rend l’aiguille 
horizontale, étant placé à la distance ç de son centre. En effet, 
le produit exprime alors le moment statique de ce contre 
poids , et celui des forces verticales se trouve exprimé par 
S Z ftrdm; on aura donc 
p ç z=S Z pr dm. 
Z est égal à g cos i; ainsi S Z ftrdm calculé pour toute l’éten 
due de l’aiguille deviendra g cos i (/-}- s") , et par conséquent 
l’on aura 
4 4- O 
pî 
fcos i 
Substituant cette valeur dans T"% on en tire 
TT 2 P P 
tang * = 
àgPÇ T 
Comme ce moyen de déterminer l’inclinaison est le plus simple 
et le plus exact de tous, je rapporterai une expérience dans 
laquelle Coulomb l’a appliqué. 
L’aiguille dont il se servit était une lame d’acier fondu 
pesant 88808 milligrammes, et ayant la forme d’un pàrallélipi- 
pède rectangle. Sa longueur était 426 mm ,6; sa largeur i3 mm ; 
son épaisseur environ 2 mra . M. Fortin, qui l’avait exécutée, 
avait mis tous ses soins à rendre ces deux dernières dimensions 
parfaitement constantes dans toute son étendue. 
Coulomb aimanta d’abord cette aiguille par un procédé que 
nous ferons plus loin connaître, et que l’on appelle la méthode 
de la double touche. Ensuite il la suspendit horizontalement 
à des fils de cocon dans une cage de verre, fig. 12, en la 
plaçant de champ , pour que son plan fut vertical. Les côtés de 
Tosi F. III. 3