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DISTRIBUTION DU MAGNÉTISME LIBRE
En calculant les résultats de notre formule pour cette pre
mière moitié du fd, sur toute la longueur où l’aimantation est
sensible, l’action de l’autre extrémité peut être tout-à-fait
négligée ; car même dans la dernière observation où .tz= 6 , le
second terme p 11 "* devient J « 21 , et est absolument insensible;
de sorte que, dans toute la portion précédente ,il suffit de cal
culer la courbe avec le premier terme A p x . Mais si l’on appro
chait davantage du centre, cette simplification ne serait plus
légitime, et il faudrait employer les deux termes de la formule,
qui deviendraient alors comparables entre eux.
Nous avons vu que le produit A (i —p? 1 ') exprime la quantité
de magnétisme libre qui existe à chaque bout du fil sur l’étendue
d’une section transversale. Si l’on suppose que l’aimantation a
été portée au degré de saturation , cette quantité ne doit dé
pendre que de la force coercitive, et nullement de la longueur
du fil. Ainsi, pour satisfaire à celte condition, il faudrait que la
constante A fût réciproque à i — Mais cela suppose que
l’on atteigne rigoureusement le degré de saturation , et c’est ce
qui n’est peut-être pas parfaitement certain. Si l'on supposait,
par exemple , que la constante A contînt un facteur de la forme
( i —{—
— , u étant un nombre positif et plus grand que l’unité ,
l’intensité du magnétisme libre dans les sections exti'êmes
B (1 — ysi) (i 4- p«-0
deviendrait
¡•CA
r*
B étant une autre constante ; et lorsque l serait assez considé
rable pour que / ti 2/ et [¿ Al fussent insensibles, cette intensité
paraîtrait avoir toujours la même valeur; mais dans les lon
gueurs très-petites , la différence pourrait devenir appréciable.
J’ai trouvé en effet que , pour le fil que nous considérons , il y
avait de l’avantage à employer ce facteur en faisant a == 6 , ce
qui donne à l’équation des intensités magnétiques la forme
D é+ 1 ) ( x
y ~ B T ~ïï7 * C 44
é 4
%
Quant à la constante p, elle exprime la proportion de magné
