BANS L ETAT BE SATURATION. 89 
ne voit pas bien la nécessité de la réduction au fil n° 12, et 
lui-même ne l’a pas indiquée. On peut penser que son but a 
été d’atténuer ainsi les irrégularités des observations partielles 
qui auraient pu paraître trop grandes, s’il les eût immédiate 
ment énoncées ; car lorsque l’on emploie un fil de suspension 
très-fin , comme on a plus de mobilité dans l’aiguille, on a aussi 
dans les observations partielles des variations plus étendues. 
Nous avons dit que notre premier fil pesait 865 s le pied, 
tandis que le second n’en pèse que 38. En prenant la racine 
carrée du rapport de ces nombres, on a 
4?77 11 - 
Mais si l’on prend de même le rapport des log y, relativement 
aux deux fils , on trouve pareillement 
log y” 
—; = 4,77* x * 
l0g (A 
Ainsi, dans ces deux fils, les logarithmes de y sont réciproque 
ment proportionnels aux racines carrées des poids, et par con 
séquent aux rayons des fils ou aux contours de leurs sections 
transversales. 
Quant aux valeurs de C, elles paraissent s’approcher beau 
coup du rapport direct des poids , c’est-à-dire de celui des 
surfaces mêmes des sections ; car on a 
C' 38,6666 
C" 2 
19,3333, et ~ ^ = 22,7633. 
C' p' 
Ici le rapport — est un peu moindre que — ; mais cela 
peut tenir à la différente nature de l’acier dont étaient faits 
ces deux fils; car Coulomb n’a employé aucune précaution pour 
qu’elle fût la même. En effet, d’autres expériences nous mon 
trerons plus loin que, pour la même nature d’acier, les valeurs 
de C sont exactement proportionnelles aux surfaces. 
Connaissant y et C pour nos deux fils , nous pouvons calculer 
quelle est la position du centre des forces magnétiques dans 
chacun des morceaux que nous en avons éprouvé ; car en nom-